Z(in) für Kleinsignalanalyse mit BJT für nicht umgangenen Emitter und r0 vorhanden

Der Strom durch r0 sei Ir. Anwendung von KCL,

1.  Ie = (B*Ib) + Ib + Ir.
2. Io = Ir + (B*Ib).

Anwendung von KVL,

(Io*Rc) + (Ir*r0) + (Ie*Re) = 0.

Aus Gleichung 2:

Ir = -[(B*Ib*Rc) + Ie*Re]/r0+Rc.

Ie = (1+B)*Ib - [(B*Ib*Rc) + (Ie*Re)]/(r0+Rc).

Ie(1 + (Re/r0+Rc)) = (1+B)Ib - (B*Ib*Rc)/r0+Rc.

Vb = Ib(B*Re) + Ie*Re.  

Vb= Ib(B*Re) + Ib*Re[(B+1) + (Rc/r0)]/[1 + (Rc+Re)/r0]

Zb = B*Re + Re[(b+1) + (Rc/r0)]/[1+(Rc+Re)/r0]

Bitte entschuldigen Sie, ich weiß nicht, welche Software ich zum Formatieren verwenden soll. Ich habe versucht, ein Bild hochzuladen, aber es ist fehlgeschlagen. Ich habe einige der Schritte übersprungen, die leicht arrangiert werden könnten.

Dieses Problem kann gelöst werden, indem die current controlled current sourcein current controlled voltage sourcemithilfe von konvertiert werden source transformation technique. Wenn Sie also die Source-Transformationstechnik anwenden , sieht diese Schaltung so aus.

^{Simulieren Sie diese Schaltung – Mit CircuitLab erstellter Schaltplan}

Wir erhalten zwei Gleichungen, wenn wir die KVL-Regel sowohl auf der Eingangs- als auch auf der Ausgangsseite anwenden.

Notiz:

Strom durch Widerstand${\beta}r_e$Ist$i_b$;

Strom durch$r_O$Und$R_c$Ist$i_c$;

Strom durch Widerstand$R_E$Ist$i_e$=$i_c$+$i_b$

Analyse

Für Eingangsseite,

$V_b = i_b.{\beta}r_e + {(i_b+i_c)}R_E$

=>$V_b = i_b.({\beta}r_e + R_e) + i_c.R_E$---------------> Gleichung-1

Für die Ausgangsseite,

${i_b}{\beta}{r_o} = {(i_b+i_c)}R_E + {i_c}{R_E} + {i_c}{r_o}$---------------> Gleichung-2

Aus Gleichung-2 können wir eine Gleichung für ableiten$i_c$bezüglich$i_b$.

$i_c = i_b.\cfrac{({B}r_o-R_E)}{(R_E+R_c+r_o)}$

Einsetzen in Gleichung-1 ergibt

$V_b = i_b.({\beta}r_e + R_E) + {({i_b}{.\cfrac{({\beta}r_o-R_E)}{(R_E+R_c+r_o)}})}.{Re}$

Ib ist also auf der rechten Seite üblich. Nehmen Sie es als üblich nach draußen,

$V_b = {i_b}.({{\beta}{r_e} + R_E + {\cfrac{(B.ro-Re)}{(Re+Rc+ro)}}.R_E})$

Nehmen$R_E$üblich aus dem zweiten und dritten Term in der RHS, dann

$V_b = {i_b}.({\beta}r_e + ({1 + {\cfrac{({\beta}.r_o-R_E)}{(R_E+R_c+r_o)}}).R_E})$----------> Gleichung-3

$V_b = {i_b}.({\beta}r_e + (\cfrac{(R_c+(1 + {\beta})r_o)}{(R_E+R_c+r_o)}.R_E)$

Dividieren von Zähler und Nenner des zweiten Terms in RHS durch$r_o$Ergebnisse

$V_b = {i_b}.({\beta}r_e + (\cfrac{( (1+{\beta})+{\cfrac{Rc}{ro}})}{( 1+{\cfrac{(R_E+Rc)}{ro}})})$

$=>Z_B=\cfrac{V_b}{i_b} = {\beta}r_e + (\cfrac{( (1+{\beta})+{\cfrac{Rc}{ro}})}{( 1+{\cfrac{(R_E+Rc)}{ro}})}$

so wird die Eingangsimpedanz der Schaltung sein$Z_i=R_b || Z_b$

Mit diesem Diagramm

$V_b = i_b~{\beta}~r_e + i_e ~R_E$

$\beta~i_b~ro = i_e~R_E -(-i_c) [r_o+R_C]$

$i_e = i_b+i_c$

Es wird