Gegeben einen Gesamtraum eines Faserbündels, wo ist eine glatte Mannigfaltigkeit und ist die Faser. Die Faser dem Punkt entsprechend ist die Menge von Morphismen zwischen Objekten am Punkt (die von Basisverteilerpunkt zu Basisverteilerpunkt variieren). Jeder Abschnitt des Faserbündels kann charakterisiert werden als mit .
Aufgrund der Inhomogenität der Fasern (also der Mächtigkeit und der Struktur der Menge und daher sind Morphismen zwischen dieser Menge nicht unabhängig von ) es kann keine passende Verbindung definiert werden; die Faser wird als nicht differenzierbar angenommen. Ich kann jedoch Übertragungsfunktionen definieren mit Und der in der Lage ist, verschiedene Fasern mit anderen zu vergleichen.
Gibt es eine Möglichkeit, mit solchen Faserbündeln umzugehen? Was kann ich tun, wenn auf einem Faserbündel keine reibungslose Verbindung (zB Levi-Civita affine Verbindung) bestehen kann?
Lassen Sie mich zunächst sagen, dass es etwas seltsam ist, mit dem Gesamtraum eines trivialen Bündels zu beginnen , was impliziert, dass alle Fasern gleich zahlreich sind, und schreiben Sie dann „Aufgrund der Inhomogenität der Fasern (dh der Kardinalität und der Struktur der Menge und daher sind Morphismen zwischen dieser Menge nicht unabhängig von ) [...]", was darauf hindeutet, dass die Fasern nicht unbedingt gleich zahlreich sind.
In Anbetracht der Allgemeinheit Ihrer Frage können wir nicht nachahmen, was beispielsweise in der Riemannschen Geometrie getan wird, um einen Krümmungstensor zu definieren, da ein solcher Tensor auch auf Vektoren wirken würde, die die Faser berühren (deren Bedeutung ist in unserem Kontext unklar). Wir können jedoch ungefähre Vorstellungen erhalten.
Gegeben sei eine geordnete endliche Menge , was wir einen diskreten Pfad nennen könnten In , können wir einen Morphismus definieren als zusammengesetzter Morphismus . Wir könnten anrufen der parallele Transport entlang des (diskreten) Weges . Wenn ist eine Schleife, also wenn , Dann ist die Holonomie herum .
In guten Situationen einen stückweise glatten Weg gegeben beitreten Zu , können wir vielleicht definieren indem man sich den parallelen Transport von immer feineren diskreten Partitionen ansieht , was am Ende unabhängig vom Partitionierungsprozess ist. Natürlich, ein gewisser Begriff der Konvergenz in sollte es hier geben. Wenn ist eine Schleife, das ist, wenn , ist die Holonomie herum .
Im Zusammenhang mit der Differentialgeometrie wissen wir (zum Beispiel durch das Ambrose-Singer-Theorem ), dass die Krümmung bei bezieht sich auf die Holonomie um unendlich kleine Schleifen basierend auf . Vielleicht möchten wir diese Idee nachahmen. Genauer gesagt, wenn ist eine Folge von Schleifen basierend auf konvergiert zur konstanten Schleife , dann erwarten wir zu haben , was nichts über die Krümmung aussagt. Die Krümmung ist also eher ein Maß dafür, wie die Folge ist Ansätze . In der Differentialgeometrie geschieht dies durch Differentialbildung (da dort ist eine glatte Mannigfaltigkeit), aber wie wir bereits erwähnt haben, existiert in unserem Kontext ein solcher Begriff des Differentials möglicherweise nicht.
Beachten Sie, dass Holonomie eine globale Version von Krümmung ist; Da wir in der Differentialgeometrie wissen, wie man integriert, stellen wir Holonomien wieder her, indem wir die Krümmungs-2-Form um Schleifen integrieren. In einem allgemeineren Kontext könnte es jedoch natürlicher sein, nur die Holonomien zu betrachten, ohne zu versuchen, eine infinitesimale Vorstellung von Holonomie zu haben.
Zhen Lin
kryomaxim