Ich würde gerne das Erscheinungsbild des Nachthimmels von einem erdähnlichen Planeten in einem Sonnensystem mit mehreren anderen Planeten, Monden und anderen Körpern bestimmen können. Hier auf der Erde können wir die scheinbare Größe eines Körpers einfach durch Beobachtung direkt messen, aber das ist bei fiktiven Planeten offensichtlich unmöglich.
Ich verstehe, dass die Leuchtkraft des Primärsterns, die Albedo und der Radius des beobachteten Objekts und der Bereich der Entfernungen zwischen dem Beobachter und dem Objekt (der aufgrund der Umlaufbahnen variieren wird) die Hauptfaktoren bei der Bestimmung der scheinbaren Helligkeit sind – es ist die genauen mathematischen Beziehungen zwischen diesen Faktoren entziehen sich mir.
Zur Veranschaulichung ist hier ein Auszug aus dem Aufbau meines Sonnensystems, wobei die große Halbachse jedes Planeten in AU, die Bindungs-Albedo und der Radius in Erdradien aufgeführt sind. Ich schließe einen Planeten ein, der näher am Stern ist als unser Beobachter, einen Planeten weiter außerhalb des Systems, aber relativ nahe, und einen ziemlich entfernten Planeten.
Sonnenhelligkeit: 2.248 (relativ zu Sol's 1)
Falls es hilft/wichtig ist: Planet B ist ein systeminterner Eisriese, auch bekannt als „Heißer Neptun“, Planet E ist ein etwas größerer erdähnlicher Planet mit einer vergleichbaren Atmosphäre, und Planet F ist ein Magnesium-Silikat-Erdbewohner.
Ich würde gerne herausfinden, wie groß die scheinbare Helligkeit der Planeten B und F ist, wenn sie von Planet E aus beobachtet werden, und wie dieses Ergebnis erreicht wurde, damit ich den Prozess für die anderen Planeten und Körper innerhalb des Systems wiederholen kann. Ich werde auch gerne alle Tangenten an die scheinbare Helligkeit des Planeten im Allgemeinen aufnehmen. Vielen Dank im Voraus!
Ich habe diese Antwort auf: https://www.quora.com/How-do-you-calculate-the-apparent-magnitude-brightness-of-planets-from-within-the-same-solar-system gesehen
Also habe ich die Antwort unten kopiert / eingefügt. Dies ist nicht meine Antwort, ich kopiere / füge sie ein, da es eine angemessene Antwort zu sein scheint. Alle Kredite gehen an Milan Minic.
Berechnungen der scheinbaren Helligkeiten m beginnen mit Berechnungen absoluter Helligkeiten H von Himmelsobjekten und ihrer Phasenintegrale q.
Die absolute Helligkeit H gibt uns die scheinbare Helligkeit des Objekts an, wenn es von der Sonne aus beobachtet und in einer gewissen Standardentfernung von der Sonne aufgestellt wird – das ist 1 astronomische Einheit für unser Sonnensystem. Für ein kugelförmiges Objekt mit Durchmesser D (in Kilometern) und Albedo p wird H berechnet als
H =
Das Phasenintegral q(α) sagt uns, wie sich die Helligkeit eines Objekts ändert, wenn es aus verschiedenen Winkeln betrachtet wird. α ist der Winkel zwischen der Sonne und dem Beobachter, wie vom Objekt aus gesehen. So bedeutet 0°, dass das Objekt in Opposition zur Sonne steht (dh der Beobachter befindet sich genau zwischen Sonne und Objekt, wie beim Vollmond), und 180° bedeutet, dass das Objekt in Konjunktion zur Sonne steht Sonne (dh das Objekt befindet sich genau zwischen Sonne und Beobachter, wie beim Neumond). Wenn das Objekt eine diffus reflektierende Kugel ist, kann das Phasenintegral q analytisch ausgedrückt werden, aber für die realen Himmelsobjekte haben Astronomen empirische Formeln für jedes von ihnen entwickelt, um die Besonderheiten der Lichtreflexion von ihnen zu berücksichtigen. Zum Beispiel, der Mond zeigt die unregelmäßige Helligkeitszunahme für α = 0° (die sogenannte Oppositionswelle) aufgrund der nach vorne reflektierenden Eigenschaften des Mondregolithen. Oder, im Fall der Venus,
Wir können signifikante Unterschiede von der diffus reflektierenden Kugel (ähnlich der Merkurkurve, blaue Linie) aufgrund des Lichtdurchgangs durch ihre Atmosphäre und einer besonderen Lichtdurchlässigkeitsverstärkung bei α = 168 ° aufgrund von Schwefelsäuretröpfchen sehen.
Wenn wir nun H, α und q(α) kennen, können wir die scheinbare Helligkeit m as berechnen
m=
Wo , , und α sind durch den Kosinussatz verbunden:
Wütende Muppet
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Michael h.
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