Ich suche nach einer einfachen Möglichkeit, die Kollimation eines Laserstrahls zu erklären. Die typische Diskussion des Zweispaltexperiments der Quantentheorie stützt sich stark auf das Huygens-Prinzip. Seine Anwendung auf einen Laserstrahl würde dazu neigen, die Ausbreitung vorherzusagen. Wie kann man aus rein elektromagnetischer Feldsicht visualisieren, was am Rand des Strahls passiert?
Wie Jon Custer in seinem Kommentar schrieb, wird selbst ein perfekt kollimierter Laserstrahl mit einer ebenen Wellenfront divergieren. Die Art und Weise, wie dies geschieht, wird durch das Huygens-Prinzip bestimmt und hängt vom Strahlprofil ab:
Wenn die Lichtintensität abrupt durch ein scharfes, flaches Hindernis unterbrochen wird, wird das Licht tatsächlich in fast allen Winkeln gebeugt. Eine Rasierklinge, die einen Laserstrahl schneidet, hat immer noch einen hellen Rand, obwohl sie vom geometrischen Schatten aus betrachtet wird. (In der Wellenoptik gibt es keine absoluten Schatten!)
Wenn die Intensität des Strahls gleichmäßig moduliert wird, wird er nur in kleinen Winkeln gebeugt. Intuitiv kann man sich vorstellen, dass am Rand eines Strahls, der durch eine "weiche Apertur" geht, die Huygens-Elementarquelle mit etwas höherer Amplitude als ihr Nachbar die resultierende Wellenfront dazu zwingt, um einen winzigen Winkel nach außen von der Strahlachse weg gebogen zu werden. Es geht immer noch um die Überlagerung von Kugelwellen.
Bearbeiten: Um dies zu veranschaulichen, habe ich meine Open-Source-Simulationsskripte mit dem hervorragenden MEEP- Maxwell-Gleichungslöser für ein klassisches Kantenbeugungsexperiment eingesetzt. In den folgenden drei Animationen habe ich für Sie eine Wellenbeugung an einer scharfen Kante (links) und an "weichen Blenden" mit charakteristischer Übergangsbreite von 50 % und 100 % der vollen Bildbreite berechnet.
Ein richtig kollimierter Laserstrahl wird Gaußscher Strahl genannt, dessen transversale magnetische und elektrische Feldamplitudenprofile durch die Gaußsche Funktion gegeben sind.
Der Gaußsche Strahl ist ein transversaler elektromagnetischer (TEM) Modus. Der mathematische Ausdruck für die elektrische Feldamplitude ist eine Lösung der paraxialen Helmholtz-Gleichung:
Die Breite eines solchen Laserstrahls wird beschrieben durch:
Die Beziehung zwischen Strahlbreite und Divergenz ist ein grundlegendes Merkmal der Beugung und der Fourier-Transformation, die die Fraunhofer-Beugung beschreibt.
So sieht ein Gaußscher Strahl 1 aus:
1. Auszug aus dem folgenden Artikel: Quantitative and Qualitative Study of Gaussian Beam Visualization Techniques
Färcher
Jon Kuster
Jon Kuster
Bill Alsept