In Landau & Lifshtiz Band 6 zur Strömungsmechanik leiten wir die allgemeine Gleichung der Wärmeübertragung ab, indem wir mit dem Ausdruck beginnen
∂T(12ρv2+ ρ ε ) = −∇⃗ ⋅ [ ρv⃗ (12v2+ w ) ]
abgeleitet aus der Energieerhaltung für ein ideales Fluid. Hier
ρ
ist die Dichte,
v
die Geschwindigkeit,
ε
die innere Energie pro Masseneinheit und
w
die Enthalpie pro Masseneinheit.
Wir argumentieren, dass zwei Begriffe hinzugefügt werden müssen:
- −vichσich j
aufgrund von Fluss im Zusammenhang mit innerer Reibung (σich j
ist der viskose Spannungstensor)
- Qich= − κ∂ichT
, die WärmestromdichteQ
mit Wärmeleitfähigkeitκ
und TemperaturT
.
Dies ergibt dann die endgültige Gleichung
∂T(12ρv2+ ρ ε ) = −∇⃗ ⋅ [ ρv⃗ (12v2+ w ) −v⃗ ⋅ σ− κ∇⃗ T]
Dies ist jedoch in Ordnung, um den Energiefluss abzuleitenρv⃗ (12v2+ w )
für den idealen Flüssigkeitsfall nehmen wir die allgemeine adiabatische Gleichung an
∂Ts +vich∂ichs = 0
mit
S
bezeichnet die Entropie pro Masseneinheit. Das erfordert das Fehlen eines Wärmeaustausches, dh eine adiabatische Bewegung des Fluids. Unter der Annahme, dass wir in der Lage sind, Bedingungen zu stornieren
- + ρT _vich∂ichS
aus dem kinetischen Energieteil nach Einsetzen der Euler-Gleichungρ∂Tvich+vJ∂Jvich= −∂ichP
(P
bezeichnet den Druck) und unter Verwendung der thermodynamischen Beziehungdw =T_d s+1 / ρ d P
- − ρT _vich∂ichs = ρT _∂TS
aus dem internen Energiebegriff mitρ d ε = ρ Tds +P_/ ρ d ρ
Wenn wir nun den oben erwähnten Term für die Wärmestromdichte hinzufügen, gilt die allgemeine Adiabatengleichung nicht mehr (?!), und somit können wir die genannten Terme nicht streichen, oder? Warum erscheinen diese Terme also nicht in der allgemeinen Gleichung?
Chet Miller