Ich habe immer noch ein Verständnisproblem mit impedanzangepassten Koaxialkabeln und ihrem Verhalten.
Wir führen eine Impedanzanpassung durch, um Reflexionen zu vermeiden.
Wie sieht meine Signalquelle das ganze Kabel? Bei einer bestimmten Frequenz sieht es nur 50 Ohm. Wie berechne ich diese Häufigkeit? Was sieht meine Signalquelle bei niedrigeren Frequenzen? Eine kapazitive Last, abhängig von der Kabellänge?
Ich habe schon viele Artikel und Beiträge gelesen, aber es ist etwas, was mir immer noch nicht klar ist.
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Wie sieht meine Signalquelle das ganze Kabel?
Der Wellenwiderstand ( ) jeder Übertragungsleitung, sei es Koaxialkabel oder Twisted Pair (abgeschirmt oder nicht abgeschirmt), wird bestimmt durch: -
Wobei R, L, G und C der Widerstand, die Induktivität, der Leitwert und die Kapazität der tatsächlichen Leitung pro Längeneinheit sind. Da es sich um eine Längeneinheit handelt, können wir eine beliebige Länge auswählen, um diese Zahlen zu messen, und erhalten dieselbe Antwort.
Bei einer bestimmten Frequenz sieht es nur 50 Ohm ?
Wenn wir davon ausgehen, dass die Frequenz ziemlich hoch ist (etwa 1 MHz oder mehr), kann die obige Gleichung vereinfacht werden, weil Und dominieren über R und G, daher erhalten wir: -
Ein typischer Wert für L könnte also 250 nH pro Meter sein und C könnte 100 pF pro Meter sein und das ergibt: -
Oberhalb von etwa 1 MHz ist der Wellenwiderstand bei einem festen Wert (ziemlich oft 50 Ohm) bis in den GHz-Bereich ohmsch, wenn andere Dinge passieren.
Wie berechne ich diese Häufigkeit?
Es liegt normalerweise bei etwa 1 MHz, aber Sie haben die vollständige Formel, und wenn Sie wissen möchten, wie sich die Dinge unter 1 MHz entwickeln, wird die Formel für jedes praktische Kabel mit vernachlässigbarer Leitfähigkeit (G) tendenziell so: -
Diese Formel dominiert für den Großteil des Audiospektrums, wie z. B. ein Kabel wie dieses: -
Bild von dieser Wiki-Seite und bitte beachten Sie, dass es einen Fehler in der x-Achse gibt - es sollte "300 k" und nicht "3 M" heißen.
Was sieht meine Signalquelle bei niedrigeren Frequenzen? Eine kapazitive Last, abhängig von der Kabellänge?
Nicht ganz, das Verhältnis von R zu ist leicht zu verstehen, aber die Quadratwurzel davon (und insbesondere der "j"-Term) impliziert einen Phasenwinkel von 45 Grad.
Also führen wir eine Impedanzanpassung durch, um Reflexionen zu vermeiden.
Ja, aber bei niedrigen Frequenzen ist das meist sinnlos, weil die Kabellänge im Vergleich zu den Wellenlängen des (Audio-)Signals normalerweise so kurz ist, dass Reflexionen trivial sind.
Es ist ein Bild aufgetaucht, das einen Differential-zu-Single-Ended-Treiber mit einem 50-Ohm-Abschluss an einer Länge von Koaxialkabeln zeigt. Das Koaxialkabel ist mit 50 Ohm abgeschlossen. Da es keine Erklärung gibt, muss ich Folgendes hinzufügen: -
Dies wäre meine Empfehlung basierend auf den begrenzten Informationen des OP: -
Aber es könnte mit 50 Ohm auf der Innenseite und einer harten Masse an der Abschirmung am Treiberende angemessen funktionieren. Es ist noch unklar, was es mit dem Fragenzusatz auf sich hat.
Also führen wir eine Impedanzanpassung durch, um Reflexionen zu vermeiden.
Normalerweise ja. Tatsächlich führen wir eine Impedanzanpassung für eine maximale Leistungsübertragung durch ; Sie können messen, wie viel Leistung nicht übertragen wird und wie viel reflektiert wird.
Keine Reflexionen sind also ein Symptom dessen, was wir erreichen wollten: dass die maximale Leistung über die Übertragungsleitung übertragen wird
Wie sieht meine Signalquelle das ganze Kabel?
Gar nicht.
Wenn es angepasst ist, sieht es nur die Wellenimpedanz am Eintrittspunkt in die Übertragungsleitung.
Bei einer bestimmten Frequenz sieht es nur noch 50 Ohm?!
Nochmals, ja, wenn die Übertragungsleitung bei einer bestimmten Frequenz eine Wellenimpedanz von 50 Ω hat, sieht sie das.
Wie berechne ich diese Häufigkeit?
Diese Frage macht keinen Sinn – Sie sind derjenige mit einem System, das mit einer bestimmten Frequenz arbeitet, und Sie passen Ihr System und die Übertragungsleitung für diese bestimmte Frequenz an.
Was sieht meine Signalquelle bei niedrigeren Frequenzen?
Eine andere Impedanz.
Eine kapazitive Last, abhängig von der Kabellänge?
Kapazitiv, ohmsch, induktiv: Hängt von der tatsächlichen Wellenimpedanz und -länge der Übertragungsleitung ab; Es gibt keine allgemeine Aussage, außer zu sagen:
Eine Anpassung ist die einzige Möglichkeit, dass die von der Quelle gesehene effektive Wellenimpedanz nicht von der Kabellänge abhängt.
Beachten Sie, dass "angepasst" nicht "reellwertige" Impedanz bedeutet. Wenn Ihre Quelle eine komplexe Impedanz hat, dann ist die angepasste Impedanz das komplexe Konjugat davon – und immer noch komplex.
Wie sieht meine Signalquelle das ganze Kabel?
Beginnen wir mit einem einfachen, verlustfreien, einheitlichen Koax. Es gibt kompliziertere Systeme, von denen Ihnen andere Leute erzählen können.
Wenn das Kabel mit seiner charakteristischen Impedanz abgeschlossen ist, von der wir annehmen, dass sie 50 Ω beträgt, sieht der Kabeleingang wie 50 Ω aus. Das Wichtigste hier ist, dass dies für verlustfreie Kabel für jede Wellenform gilt, bei allen Frequenzen, einschließlich DC, und für jede Kabellänge.
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Hier sind zwei Möglichkeiten, wie wir eine Übertragungsleitung als „terminiert“ beschreiben könnten (es gibt noch andere). In Ihren Kommentaren sprechen Sie von der Verwendung von 3 m RG316-Koaxialkabel. Diese Länge hat einen Schleifenwiderstand von etwa 1 Ω, während das Kabel eine Impedanztoleranz von etwa 2 Ω hat.
Im oberen Diagramm sieht der Operationsverstärker eine Last von etwa 25 Ω. Dies wird im Wesentlichen von DC bis 100 MHz resistiv sein. Jede kapazitive oder induktive Komponente ist unbedeutend. Nur sehr wenige gängige Verstärker werden dies problemlos treiben können.
Im unteren Diagramm sieht der Operationsverstärker eine Last von etwa 100 Ω von DC bis 100 MHz, mit den gleichen Einschränkungen.
Wir verwenden leicht unterschiedliche Modelle, um das Verhalten im Zeitbereich und im Frequenzbereich zu erklären. Der Zeitbereich umfasst Zeitschritte und Impulse, die ein sehr breites Frequenzspektrum haben. Frequenzbereichsbeschreibungen neigen dazu, einzelne Frequenzen zu verwenden, die sich auf das Langzeitverhalten konzentrieren und die anfängliche Transiente ignorieren. Denken Sie daran, dass beide wahr sind, und jeder scheinbare Konflikt ist einer der Sprache und der Domäne des Modells.
Wenn wir einen Stufeneingang auf das Kabel werfen, also einen breiten Frequenzbereich einschließlich sehr hoher Frequenzen, sieht der Kabeleingang zunächst aus wie 50 Ω. Es sieht aus wie 50 Ω, solange die Stufenwelle benötigt, um das andere Ende des Kabels zu erreichen. Wenn es dort 50 Ω findet, wird es nicht reflektiert, und der Kabeleingang sieht auf unbestimmte Zeit weiterhin wie 50 Ω aus.
Wenn der Schritt einen offenen Stromkreis findet, erhält er eine reflektierte Spannung in Phase, einen Strom in Gegenphase, und wenn der Schritt den Eingang wieder erreicht, verdoppelt sich die Spannung und der Eingangsstrom fällt auf Null. Bei niedrigen Frequenzen im Frequenzbereich, wenn die Kabellaufzeit im Vergleich zur Periode des Signals sehr kurz ist, wirkt dieses Leerlaufverhalten am Eingang kapazitiv. Bei Kurzschluss am Ausgang sieht das niederfrequente Eingangsverhalten induktiv aus.
Bei einer langen Linie ist das Verhalten interessanter. Wenn der Ausgang ein offener Stromkreis ist, dann sieht der Eingang bei einer Frequenz, für die die Leitung eine Viertelwellenlänge lang ist, tatsächlich wie ein Kurzschluss aus. Diese spezielle Leitungslänge wird häufig in Filtern und anderen Komponenten verwendet, da diese Impedanztransformation so nützlich ist. Unabhängig von der Frequenz im Frequenzbereich sieht eine offene 50-Ω-Leitung am Eingang jedoch niemals wie 50 Ω aus, sondern je nach Länge und Frequenz nur kurz, offen, induktiv oder kapazitiv.
Bei einer verlustbehafteten Leitung ist das Verhalten komplizierter. Sobald der Serienwiderstand einen signifikanten Bruchteil der Impedanz erreicht, kann er nicht länger ignoriert werden. Dies wird durch die Tatsache erschwert, dass bei RF der Skin-Tiefe-Effekt den effektiven Widerstand erhöht.
Die Impedanz eines Kabels ergibt sich aus dem Konzept eines idealen Kabels (kein Widerstand, kein dielektrischer Verlust) mit unendlicher Länge und konstanten Eigenschaften über seine Länge.
Wenn Sie ein solches Kabel mit Gleichstrom versorgen, sehen Sie einen konstanten und endlichen Strom, wenn sich die Spannungsänderung entlang des Kabels ausbreitet und die Kapazität des Kabels entlang auflädt. Das Kabel ist effektiv ein Widerstand.
Sie können dasselbe Kabel mit Wechselstrom versorgen - das Kabel zeigt denselben Widerstand, der durch denselben Mechanismus entsteht.
Wenn Sie das Kabel irgendwann abschneiden und den Rest des unendlichen Teils durch einen Widerstand mit demselben Widerstandswert wie das unendliche Kabel ersetzen, ändert sich aus Sicht der Stromquelle nichts. Die Eingangsseite des Kabels verhält sich immer noch wie derselbe Widerstand.
Das Kabel ist eine frequenzabhängige Impedanz. Seine Impedanz hängt von seinem Abschluss und seiner elektrischen Länge ab. Bei sehr niedrigen Frequenzen, bei denen das Kabel elektrisch kurz ist, wird es als Kapazität angesehen, da die Serieninduktivität bei sehr niedrigen Frequenzen einfach zu klein ist, um das Kabel zu einem verteilten System zu machen. Die Frequenz, bei der es seine nominelle charakteristische Impedanz zeigt, ist, wo die Impedanz der Serieninduktivität beginnt, über die ohmsche Serienimpedanz zu dominieren.
Andi aka
Jeres
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