Ich beginne, die Feldquantisierung mit dem zweiten Quantisierungsformalismus zu studieren. Ich habe phononische Felder, elektromagnetische Felder im Vakuum und ein generisches relativistisches Skalarfeld studiert.
Ich habe mich gefragt, ob es möglich ist, dasselbe mit dem Gravitationsfeld-Hamiltonian zu tun.
Ich habe gehört, dass wir das nur im Zustand linearisierter Gravitation machen können und wir ein Feld mit Spin 2 erhalten, aber im allgemeinen Zustand geht das nicht, weil wir keine Quantisierungsbedingungen haben.
Was sind diese Bedingungen? Und wie können wir nur in linearisierter Gravitation das quantisierte Feld erhalten? Und wie hat es Spin 2 bekommen?
Spin 2 bedeutet einfach, dass das Gravitationsfeld durch ein metrisches Feld und allgemeine Kovarianz gegeben ist, was der nichtlineare Ausdruck einer masselosen Spin-2-Darstellung der Poincare-Gruppe ist. Letzteres tritt auf, wenn man um die Minkowski-Metrik herum linearisiert und alle Wechselwirkungen verwirft.
Siehe den klassischen Artikel von S. Weinberg, Phys.Rev. 138 (1965), B988-B1002 und den Eintrag „Warum haben Gravitonen Spin 2?“ in Kapitel B8: „Quantengravitation“ meiner FAQ zur Theoretischen Physik unter http://arnold-neumaier.at/physfaq/ physik-faq.html
Es stimmt nicht, dass nur das linearisierte Gravitationsfeld quantisiert werden kann. Die derzeit vielleicht beste Zusammenfassung der kanonischen nichtlinearen Quantengravitation ist das folgende Papier:
R. Brunetti, K. Fredenhagen, K. Rejzner, Quantum Gravitation aus Sicht der lokal kovarianten Quantenfeldtheorie, 51 Seiten http://arxiv.org/abs/1306.1058 (Eingereicht am 5. Juni 2013)
Zusammenfassung: Wir konstruieren die perturbative Quantengravitation auf allgemein kovariante Weise. Insbesondere ist unsere Konstruktion hintergrundunabhängig. Es basiert auf dem lokal kovarianten Ansatz der Quantenfeldtheorie und dem renormierten Batalin-Vilkovisky-Formalismus. Wir berühren das Problem der Nichtrenormierbarkeit nicht und interpretieren die Theorie als effektive Theorie auf großen Längenskalen.
Daniel Grumiller
Marek
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Lukas Burgess