Sowohl bei Griffiths als auch bei Jackson wird das Amperesche Gesetz (oder umgekehrt die Drehung des Magnetfelds) durch Anwendung des Satzes von Stokes auf das Oberflächenintegral der Stromdichte J abgeleitet. Das Argument beruht auf der Tatsache, dass
Natürlich gilt dies für einen geraden Draht, der durch die Mitte einer Amperschen Schleife verläuft, wenn der Vektor J parallel zum Normalenvektor der einfachsten von der Schleife eingeschlossenen Oberfläche ist, aber was ist, wenn der Draht in Bezug auf die leicht abgewinkelt ist Ebene? Unter Verwendung der gleichen ebenen Fläche wird nun der Strom umschlossen
Und meine zweite Frage ist diese. Wie gilt der Satz von Stokes im zweiten Fall, wo die Kräuselung nur entlang einer einzelnen Linie ungleich Null ist? Würde eine andere Oberfläche, die sich in eine dritte Dimension erstreckt und eine Normale parallel zum Strom am Schnittpunkt hat, nicht einen anderen Wert für das Oberflächenintegral ergeben, da die tatsächliche Fläche der Oberfläche keine Rolle spielt? Offensichtlich gibt es einen ernsthaften Fehler in meinem mathematischen Verständnis des Materials, aber es ist für mich nicht offensichtlich.
Danke
Ihre erste Gleichung, die nur eine Definition für den Strom ist, gilt für reguläre Vektorfelder . Es ist nicht einfach, es auf Dirac-Delta-Funktionen anzuwenden. Wenn Sie einen Draht endlicher Größe betrachten, wenn er bzgl der Schnittpunkt ist um einen Faktor größer das kompensiert genau das Faktor, der sich aus dem Skalarprodukt ergibt.
Nun zu Ihrer zweiten Frage. Beginnen wir damit, die Stromdichte für einen unendlich dünnen Draht richtig zu schreiben, der entlang der gelegt wird Achse (sie wird durch Gleichungen definiert , daher die beiden Delta-Funktionen):
Das Normale (entlang a Achse abgewinkelt durch wrt ) hat Koordinaten im System. So
Dann müssen wir die Delta-Funktionen in ausdrücken Koordinaten. ist unverändert. Gleichung wird , So wird ersetzt durch . An , ist immer null, also müssen wir endlich rechnen
JAustin
JAustin