Die allgemeinste Schrödinger-Gleichung hat totale Ableitungen
ich ℏDDT| ψ⟩=H^| ψ⟩
weil der Zustandsvektor
| ψ⟩
hängt nur von einer Variablen ab,
T
. Es ist ein kompliziertes Objekt, das die Wahrscheinlichkeit von irgendetwas im gegebenen Zustand kennt, aber dies ist "innerhalb" des Zustandsvektors verborgen.
Wenn Sie jedoch den Zustandsvektor in einer bestimmten Darstellung umschreiben, z. B. alsψ ( t , x , y, z, X, Y, z)
für die Wellenfunktion zweier Teilchen, dann die Abhängigkeit vonx , y, z, X, Y, z
, die Koordinaten zweier Teilchen, wird mit den gleichgestelltT
-Abhängigkeit, und damit dieT
-Ableitungen müssen partiell geschrieben werden,∂/ ∂T
, um das zu betonenx , y, z, X, Y, z
werden während der Differenzierung festgehalten.
ich ℏ∂∂Tψ ( t , x , y, z, X, Y, z) =H^ψ ( t , x , y, z, X, Y, z)
wobei der Hamiltonoperator Dinge wie die kinetische Energie des ersten Teilchens enthält
H^= ⋯ −ℏ22 m(∂2∂X2+∂2∂j2+∂2∂z2) +…
und ähnlich die kinetische Energie des zweiten Teilchens
H^= ⋯ −ℏ22 M(∂2∂X2+∂2∂Y2+∂2∂Z2) +…
Beachten Sie, dass es überall partielle Ableitungen gibt, weil
ψ
ist jetzt kein "allgemeiner Zustandsvektor", dessen Informationen kompaktiert sind; es ist eine komplexwertige Funktion vieler Variablen.
Isaak