Physikalisch die Entstehung eines Teilchens mit ImpulsP
wird von der Lorentz-Gruppe wie folgt beeinflusst: seit
U( Λ ) | p ⟩ = | Λ p ⟩
| p ⟩=A†( p ) | 0 ⟩
wir bekommen
U( Λ )A†( k )U†( Λ ) =A†( Λ k ) .
Tatsächlich ergibt jede Übergangsamplitude:
⟨ Λp | _ Λ q⟩ = ⟨ 0 | ein ( Λp ) _A†( Λ q) | 0 ⟩⟨ Λp | _ Λ q⟩ = ⟨ p |U†( Λ ) U( Λ ) | Q⟩ = ⟨ 0 | ein ( p )U†( Λ ) U( Λ )A†( q) | 0 ⟩ =⟨ 0 |U†( Λ ) U( Λ ) ein ( p )U†( Λ ) U( Λ )A†( q)U†( Λ ) U( Λ ) | 0 ⟩ = ⟨ 0 | U( Λ ) ein ( p )U†( Λ ) U( Λ )A†( q)U†( Λ ) | 0 ⟩ ;
Vergleich ergibt die Transformationsformel für
ein ,A†
, wobei wir das Postulat verwendet haben:
U( Λ ) | 0 ⟩ = | 0 ⟩
. Dann nehmen Sie den Adjunkten des Obigen:
U( Λ ) ein ( k )U†( Λ ) = ein ( Λ k ) .
Jetzt
U( Λ ) φ ( x )U†( Λ ) = U( Λ ) ∫DΩM( ein ( k )e− ich k ⋅ x+A†( k )e+ ich k ⋅ x)U†( Λ ) =∫DΩM( u( Λ ) ein ( k )U†( Λ )e− ich k ⋅ x+ u( Λ )A†( k )U†( Λ )e+ ich k ⋅ x) =∫DΩM( ein ( Λk ) _e− ich k ⋅ x+A†( Λk ) _e+ ich k ⋅ x)
Variablen ändern und abrufen
DΩM
ist unter einer solchen Änderung unveränderlich, was tatsächlich ein Schub ist,
k =Λ− 1k'
:
∫DΩ'M( ein (k')e− ich (Λ− 1k') ⋅x _+A†(k')e+ ich (Λ− 1k') ⋅x _) =∫DΩ'M( ein (k')e− ich (Λ− 1k') ⋅ (Λ− 1X')+A†(k')e+ ich (Λ− 1k') ⋅ (Λ− 1X'))
Wo
X'= Λx _
. Aber die
⋅
Produkt ist invariant unter
Λ
So:
U( Λ ) φ ( x )U†( Λ ) = ∫DΩ'M( ein (k')e− ich k ⋅X'+A†(k')e+ ichk'⋅X') =φ(X'= Λ x ) .
John Rennie
Kyle Kanos
Helle Sonne
Kyle Kanos
glS
Helle Sonne
Doppelfelix