Es vermittelt keine Geschmacksveränderung, da die Kupplungen in der Messbasis von der Form sindCLZμψ¯ichLγμψichL
UndCRZμψ¯ichRγμψichR
mitich
Geschmacksindex uCL , R
geschmacksunabhängig durch Eichinvarianz (d.h.CL
UndCR
sind proportional zur Identität im Flavour-Raum). Auf dieser Grundlage sind die Massenbegriffe schematisch von der FormMich jψ¯ichLψJR+ h . c .
. Also diagonalisierenMich j= [U†MDich ein gv]ich j
mit zwei einheitlichen MatrixU
Undv
im Flavour-Space lassen wir die Gauge-Interaktionen invariant, also geschmacksblind:
(Mich jψ¯ichLψJR+ h . c . ) +CLZμψ¯ichLγμψichL+ … = (MDich ein gich ichΨ¯ichLΨichR+ h . c . ) +CLZμΨ¯ichLγμΨichL+ …
Wo
ψL= uΨL
Und
ψR= VΨR
. Anders verhält es sich dagegen bei geladenen Strömen, da diese Felder koppeln
ψ
Und
F
unterschiedlicher Art (z. B. Ladung)
WμψichLFichR
die unter der Transformation, die die Massenterme diagonalisiert, unterschiedlich rotieren
M( ψ )ich jψichLψJR
Und
M( F)ich jFichLFJR
. Anders gesagt, die geladenen Ströme sind empfindlich gegenüber zwei Massentermen, da sie zwei verschiedene Ladungen beinhalten, während die neutralen Ladungen sich jeweils mit einer Art von Massenterm befassen.
SuperCiocia
ZweiBs