Für zwei Operatoren gilt:Ein ( t )
UndB ( t )
Die verzögerte Green-Funktion ist definiert als
GR( t ,T') ≡ ⟨ ⟨ EIN ( t ) | B ( t ) ⟩⟩R= − ich θ ( t −T') ⟨ { EIN ( t ) , B (T') } ⟩
dann kann man das zeigen
ich∂∂TGR( t ,T')= δ( t -T') ⟨ { EIN ( t ) , B (T') } ⟩ − ich θ ( t −T') ⟨ { i∂Ein ( t )∂T, B (T') } ⟩= δ( t -T') ⟨ { EIN ( t ) , B (T') } ⟩ − ich θ ( t −T') ⟨ { [ A ( t ) , H( t ) ] , B (T') } ⟩= δ( t -T') ⟨ { EIN ( t ) , B (T') } ⟩ + ⟨ ⟨ [ A ( t ) , H( t ) ] | B (T') ⟩⟩R
Wenn der Hamiltonian
H
im Schrödinger-Bild zeitunabhängig ist, dann hängen die Korrelationsfunktionen davon ab
( t -T')
, nicht auf
T
Und
T'
separat. Wir können in den Fourier-Raum gehen, der EOM wird
ω ⟨ ⟨ EIN | B ⟩⟩R= ⟨ { EIN , B } ⟩ + ⟨ ⟨ [ EIN , H] | B ⟩⟩R.
Ausgehend von dieser Formel möchte ich den analytischen Ausdruck für die retardierte Greensche Funktion mit dem folgenden Hamiltonoperator ableitenH
(fermionisches System):
H=∑kXA†kAk+∑m ≠ nj(A†MAN+A†NAM)
Folgendes ist meine Lösung:
A =AS, B =A†T⇒ ω ⟨ ⟨AS|A†T⟩⟩R= ⟨ {AS,A†T} ⟩ + ⟨ ⟨ [AS, h] |A†T⟩⟩R
[AS, h]= [AS,∑kXA†kAk+∑m ≠ nj(A†MAN+A†NAM) ]=∑kx {AS,A†k}Ak+∑m ≠ nj{AS,A†M}AN+∑m ≠ nj{AS,A†N}AM= xAS+∑NjAN( s = m ≠ n )
ωGRs t=δs t+ xGRs t+∑Nj⟨ ⟨AN|A†T⟩⟩R⇒GRs t=δs t+ j∑NGRn tω − x
Aber dieses Ergebnis ist die endgültige Lösung? Oder wie kann ich meine Ergebnisse weiter vereinfachen?