Einheitliche Transformation des Hamiltonoperators mit Spin-Orbital-Kopplung

Zuerst müssen wir sehen, dass eine unitäre Transformation ähnlich wie ein Basiswechsel in der linearen Algebra ist:

$$\text{If: }i\hbar\dot\psi=H\psi, \text{ and } \psi=\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}\phi,$$

Dann

$$i\hbar (\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}\dot\phi+\dot {\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}}\phi)=H\phi \to i\hbar\dot\phi=(\mathcal{A_{\alpha}}H\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}-i\hbar\mathcal{A_{\alpha}}\dot{\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}} )\phi.$$

Das haben wir zum Glück$\dot{\mathcal{A_{\alpha}^\dagger}}=0$in diesem Fall.

Nun, um die Auswirkungen dieser Transformation in diesem Hamilton-Operator zu sehen, tun wir es

$$x \to \mathcal{A_{\alpha}} x \mathcal{A_{\alpha}}^\dagger=x\\ p \to \mathcal{A_{\alpha}} p \mathcal{A_{\alpha}}^\dagger=p-m \alpha\sigma_y\\ p^2 \to \mathcal{A_{\alpha}} p^2 \mathcal{A_{\alpha}}^\dagger=\mathcal{A_{\alpha}} p \mathcal{A_{\alpha}}^\dagger \mathcal{A_{\alpha}} p \mathcal{A_{\alpha}}^\dagger = p^2 -2m\alpha\sigma_y p+m^2\alpha^2$$

So

$$H_1=\frac{1}{2m}p^2+\frac{m}{2}(x^2\omega^2-\alpha^2).$$

Das Hinzufügen einer Konstante zum Hamilton-Operator trägt nur zur globalen Phase bei, sodass wir dies verwerfen können und das gewünschte Ergebnis erhalten

$$H_0=\frac{1}{2m}p^2+\frac{m}{2}x^2\omega^2.$$