Eine Gaußsche (Frei-)Feldtheorie wird durch eine quadratische Wirkung des Feldes beschrieben, z (oder für reale Felder). Normalerweise muss man nur den Aktionskern diagonalisieren , dann entspricht jeder Eigenvektor einer Mode/Polarisation des Feldes. Zum Beispiel,
Als ich jedoch versuchte, diesen Ansatz auf eine Eichtheorie anzuwenden, bekam ich einige Probleme. Betrachten Sie zum Beispiel die Maxwell-Theorie (mit einer euklidischen Metrik in 4 Dimensionen),
Wenn wir eine Pseudo-Inverse von durchführen , sollte der Photonenpropagator sein
Der Longitudinalmodus entkoppelt sich als Folge der Eichinvarianz von allen physikalischen Prozessen, was wiederum die Ward-Identität erzwingt
Dieser Entkopplungs- (und zusätzlich Nullnorm-) Modus wird auch als Störmodus bezeichnet . Da es von allen physikalischen Prozessen entkoppelt ist, gehört es nicht zum physikalischen Hilbert-Raum, und es bleiben nur noch zwei physikalische Polarisationen für ein masseloses Vektorfeld.
Abgesehen davon hat ein massives Vektorfeld keine Eichinvarianz, daher keine Ward-Identität, und dort ist der Längsmodus nicht nullnormig, und daher haben massive Vektorfelder tatsächlich drei Polarisationen.
Wenn wir schreiben , sollte der Polarisationsvektor genügen , was eine Lorentiz-invariante Beziehung ist und notwendig ist, um sicherzustellen, dass wir eine irreduzible Darstellung der Lorentz-Gruppe haben (eigentlich die kleine Gruppe, die den Impuls invariant lässt). Dies senkt die Anzahl der Freiheitsgrade auf 3. Aber wir müssen immer noch Eichinvarianz auferlegen (Andernfalls transformiert sich der Polarisationsvektor bei der Lorentz-Transformation nicht gut), also haben wir schließlich nur zwei physikalische Polarisationen.
Diese können deutlicher und rigoroser gemacht werden, wenn wir die Symmetrietransformationen von Einteilchenzuständen genauer untersuchen. Weinbergs QFT-Band I behandelt dies sehr detailliert, oder Sie können sich http://phys.columbia.edu/~nicolis/GR_from_LI.pdf ansehen , das Weinbergs Behandlung folgt.
Robin Ekmann