In einer Hamilton-Matrix wie dieser:
Feynman nannte diese Elemente in seinen Vorlesungen immer die Amplitude , von der aus man sich bewegt zu & und umgekehrt.
Das Ammoniakmolekül hat ein Stickstoffatom und drei Wasserstoffatome, die sich in einer Ebene unter dem Stickstoff befinden, so dass das Molekül die Form einer Pyramide hat[...]Wir werden sagen, dass sich das Molekül im Zustand befindet wenn der Stickstoff „ oben “ ist und sich im Zustand befindet wenn der stickstoff „ down “ ist ,[...]
Wir können diese beiden Gleichungen leicht lösen; wir bekommenDies sind nur die Amplituden für stationäre Zustände mit den Energien und Es stellt sich heraus, dass es dem Stickstoff möglich ist, sich seinen Weg durch die drei Wasserstoffatome zu bahnen und auf die andere Seite zu kippen. Es gibt daher eine kleine Amplitude , in der ein Molekül beginnt wird an den Staat gelangen Die Koeffizienten und sind nicht wirklich null. Aus Symmetriegründen sollten sie beide gleich sein – zumindest in der Größe. Tatsächlich wissen wir bereits, dass im Allgemeinen muss gleich dem komplex Konjugierten von sein , können sich also nur um eine Phase unterscheiden. Es zeigt sich, wie Sie sehen werden, dass es keinen Verlust an Allgemeingültigkeit gibt, wenn wir sie einander gleichsetzen. Der Einfachheit halber setzen wir sie gleich einer negativen Zahl; wir nehmen
[...]Wenn wir nicht die Möglichkeit berücksichtigt hätten, dass der Stickstoff hin und her kippt , hätten wir genommen gleich Null und die beiden Energieniveaus würden bei Energie übereinander liegen
Solange die beiden Protonen des Wasserstoffmolekül-Ions weit voneinander entfernt sind, braucht es immer noch ungefähr so viel Energie – was für unsere gegenwärtigen Überlegungen sehr viel Energie ist –, um das Elektron irgendwo in die Nähe des Mittelpunkts zwischen den Protonen zu bringen. Es ist also klassischerweise unmöglich, dass das Elektron von einem Proton zum anderen springt. In der Quantenmechanik ist es jedoch möglich – wenn auch nicht sehr wahrscheinlich. Es gibt eine kleine Amplitude für das Elektron, um sich von einem Proton zum anderen zu bewegen. In erster Näherung also jeder unserer Basiszustände und wird die Energie haben , das ist nur die Energie eines Wasserstoffatoms plus eines Protons. Wir können die Hamilton-Matrix-Elemente nehmen und sind beide ungefähr gleich Die anderen Matrixelemente und , das sind die Amplituden, mit denen das Elektron hin und her geht, schreiben wir wieder als
Jetzt die Amplitude dass ein Elektron, das sich in der Nähe eines Protons befindet, zum anderen gelangt, hängt vom Abstand zwischen den Protonen ab. Je näher die Protonen zusammen sind, desto größer ist die Amplitude.
Feynman überlegt also immer und als Amplitude für den Übergang. Obwohl ich nicht anrufen würde hier ein Operator, sondern ein Generator der Übersetzung der Zeit , aber es ist nicht die Energie des Übergangs.
Aber warum sind sie keine Energie des Übergangs ? Schließlich sind sie die Elemente der Hamiltonschen Matrix, nicht wahr?
Ich habe dasselbe in meiner vorherigen Anfrage gefragt und Folgendes erhalten :
Ist die Energie zu gehen zu ? Ist es die Amplitude zu gehen zu ? Ich verstehe das nicht, da Feynman es als Amplitude bezeichnet, aber da es ein Element der Hamilton-Matrix ist, sollte es die Energie sein, von der ausgegangen werden soll zu wie die Energie von sein Also ist die Energie oder die Amplitude, von der ausgegangen werden soll oder ? – Benutzer36790
@ user36790 Es hat Energieeinheiten, aber es ist ein Ausdruck außerhalb der Diagonale im Hamiltonian, also repräsentiert es nicht die Energie eines Zustands. Ich würde es eine Amplitude oder eine Kopplung nennen. – Zeldredge
Aus der Antwort konnte ich erkennen, dass Elemente außerhalb der Diagonale keine Energie des Übergangs sind .
Aber was sind die Energien stationärer Zustände? Sie sind: & wenn ist nicht die Energie des Übergangs , wie könnte sie zur Energie des stationären Zustands beitragen: ? Ich verstehe das nicht. ist der Generator der Zeitentwicklung für den Übergang von zu , wie könnte es dann als Teil der Energien in den stationären Zuständen angesehen werden? Außerdem würde ich wissen wollen, warum Elemente außerhalb der Diagonale keine Energie darstellen. Kann das bitte jemand erklären?
Ich weiß, dass dies eine alte Frage ist, aber ich bin mir nicht sicher, ob alle Teile der Frage des OP vollständig behandelt wurden.
Die nicht-diagonalen Elemente des Hamilton-Operators weisen, wie @Discovery betonte, auf die Kopplung zwischen den beiden Energiezuständen hin. Wenn sie null sind, gibt es eine null Wahrscheinlichkeit eines Übergangs zwischen und . Da sie hier jedoch nicht Null sind, gibt es eine Übergangswahrscheinlichkeit ungleich Null.
Ich glaube, der Grund, warum Feynman diese als Übergangsamplituden bezeichnet, ist, dass sie bestimmen, wie sich die Amplitude mit der Zeit ändert. Ich habe normalerweise gehört, dass dies als Übergangsfrequenz bezeichnet wird .
Beachten Sie zur Veranschaulichung, dass die Wahrscheinlichkeitsamplitude von nach der Zeit ist
Sie können also sehen, dass die Übergangsamplitude mit einer Frequenz proportional zu einer Energiedifferenz oszilliert, die davon abhängt .
Lassen Sie mich hier kurz auf das Problem eingehen. Legen Sie eine Basis eines zweidimensionalen Hilbert-Raums fest, der aus zwei Vektoren besteht.
unter der Annahme, dass sie zunächst Eigenvektoren eines gegebenen Hamilton-Operators sind. Aus dem allgemeinen Postulat der Quantenmechanik können alle anderen Zustände unter demselben Hamilton-Operator beschrieben werden
.
Dann können wir das sehen
und
Allerdings wann und nicht Null sind, sind die beiden Basisvektoren keine Eigenvektoren, da . Also sollten wir sie lediglich als Basis behandeln und Eigenvektoren des Hamilton-Operators haben die Form von . In der wahren Eigenvektorbasis kann die Hamilton-Matrix durch Blockdiagonalform beschrieben werden.
Gehe davon jedenfalls aus , diagonalisierte Hamilton-Matrix ist
und entsprechende Eigenvektoren sind
Aus Gleichung , können wir sehen, dass jeder willkürliche Zustand Energie haben und aus Gleichung , wahre Eigenvektoren sind gemischte Zustände diskreter Aufwärts- und Abwärtszustände.
Wir können Zustände in Gl. weder oben noch unten oder Mittelzustand. Zustände in Gl. "weicht" gleichermaßen von Aufwärts- und Abwärtszuständen ab, und daher ist die Abweichungsenergie in Gl. ist oder wie im diagonalisierten Hamilton-Operator zu sehen. Sie sind keine Energie des diskreten Übergangs, sondern der Grad der Abweichung oder Vermischung von Zuständen.
Daniel Sank
kηives