Ich habe Fragen zum Unterschied zwischen kleinen und großen Spurtransformationen (eine kleine Spurtransformation tendiert zur Identität bei räumlicher Unendlichkeit, während die großen Transformationen dies nicht tun). Viele Quellen geben (ohne jede Erklärung oder Bezugnahme) an, dass Konfigurationen, die durch Transformationen mit kleiner Spurweite verbunden sind, physikalisch äquivalent sind, während Transformationen mit großer Spurweite physikalisch unterschiedliche Konfigurationen betreffen. Das erscheint mir seltsam (und einige Dozenten an meiner Universität sagen sogar, dass dies falsch ist), weil sich alle Eichtransformationen auf physikalisch äquivalente Konfigurationen beziehen.
Einige der Literatur, die den Unterschied zwischen kleinen und großen Spurweitentransformationen erwähnt:
In den Notizen von Figueroa-O'Farrill wird es in Abschnitt 3.1 (Seite 81-82) in http://www.maths.ed.ac.uk/~jmf/Teaching/EDC.html erwähnt
Siehe in Harveys Notizen Gleichung (2.13) in http://arxiv.org/abs/hep-th/9603086
In den Notizen von Di Vecchia siehe die Diskussion oben (und unten) Gleichung (5.7) http://arxiv.org/abs/hep-th/9803026
Sie alle sagen, dass Transformationen großer Messgeräte physisch unterschiedliche Konfigurationen betreffen, aber sie erklären nicht, warum dies wahr ist. Weiß jemand warum das stimmt?
In den Fällen, in denen die Eichgruppe getrennt ist, sind beide Möglichkeiten, den physikalischen Raum als den Quotienten des Feldraums durch die gesamte Eichgruppe zu definieren oder durch seine Verbindung mit der Identitätskomponente sind mathematisch einwandfrei. Im zweiten Fall werden die großen Eichtransformationen nicht in die Reduktion einbezogen, daher transformieren sie zwischen physikalisch unterschiedlichen Konfigurationen und in der Quantentheorie zwischen physikalisch unterschiedlichen Zuständen.
Wie NP Landsman begründet, übersieht die erste Wahl jedoch inäquivalente Quantisierungen, die derselben klassischen Theorie entsprechen. Im Falle der magnetischen Monopole entsprechen diese unterschiedlichen Quantisierungen Monopolen mit gebrochener elektrischer Ladung (Dyons). Dieses Phänomen wurde von Witten entdeckt (der Witten-Effekt). Wenn die gesamte Eichgruppe einschließlich der großen Eichtransformationen durch quotiert wird, wären solche Zustände in der Quantentheorie nicht vorhanden.
In der Monopoltheorie können die inäquivalenten Quantisierungen durch Hinzufügen eines Theta-Terms zum Lagrangian erhalten werden (genau wie im Fall von Instantonen). Landsman bietet eine Erklärung dieses Begriffs im Quanten-Hamiltonschen Bild: Annehmen abelsch ist, dann kann, wenn die Eichgruppe nicht verbunden ist, ein eichinvariantes inneres Produkt definiert werden als:
Wobei die ursprünglichen Zustände zum (großen) nichtinvarianten Hilbert-Raum gehören. Dieses innere Produkt ist invariant für alle Werte von .
Eine Antwort an einem Beispiel. Soweit sich ein bewegtes Teilchen in einem anderen Zustand befindet als ein ruhendes, befindet sich ein schwarzes Loch in Bewegung in einem anderen Zustand als ein ruhendes Schwarzes Loch. Die Transformation, die den Zustand eines BH in Ruhe auf den Zustand eines BH in Bewegung abbildet, ist eine große Eichtransformation. In der Hoffnung, dass dies die Dinge klarer macht.
DJBunk