Der Satz von Bloch besagt Folgendes: Angenommen, wir haben einen Hamiltonoperator
Wo , dann nehmen die Wellenfunktionen die Form an Und .
Wenn wir ein Gitter haben, das Untergitter hat, wie Graphen, das zwei Untergitter hat Und , dann habe ich hier in Gl. (2) und hier in Gl. (2.5) dass, da die Translation zwischen den beiden Untergittern keine Symmetrie des Hamiltonoperators ist, wir die Bloch-Wellenfunktionen schreiben müssen als
Wo Und sind Bloch-Wellenfunktionen für jedes Untergitter. Ich verstehe nicht, warum dies der Fall ist. Für Graphen würde ich erwarten, dass der Hamiltonian geschrieben werden kann als
Wo Und sind die periodischen Potentiale jedes Untergitters. Da jedoch jedes Untergitter die gleiche Periodizität hat, könnte ich einfach schreiben und wenden Sie einfach den Satz von Bloch wie oben angegeben mit einer einzigen Lösung an . Woher weiß ich, dass ich die Wellenfunktion in die Blochfunktionen der einzelnen Untergitter zerlegen kann? Wie „sieht“ der Satz von Bloch die Untergitter?
Ich könnte meine Frage in Begriffen der Gruppentheorie umformulieren. Der Hilbertraum der Theorie bildet eine Darstellung der diskreten Übersetzungen , Wo ist das Bravais-Gitter. Wenn ich der Einheitszelle zwei Atome hinzufüge, wie in Graphen, hat sich das Bravais-Gitter nicht geändert, dh die Periodizität des Gitters hat sich nicht geändert, also bleibt die Symmetriegruppe des Gitters bestehen , die obigen Ergebnisse implizieren jedoch, dass sich der Darstellungsraum wie aufgeteilt hat , Wo sind irreps von für jedes Unterverzeichnis. Wie zeige ich das? Woher weiß der Satz von Bloch von den Untergittern?
Es gibt eigentlich keinen Widerspruch zwischen dem, was Sie sagen, und dem, was die beiden verlinkten Dokumente sagen. Tatsächlich beschreiben die beiden Dokumente die Lösung der Wellengleichung in Form einer Tight-Binding-Lösung , die zwar eine Bloch-Wellenfunktion ist, aber als Summe von Wellenfunktionen mit Termen konstruiert ist, die in den beiden Untergittern zentriert sind.
Erinnern Sie sich, dass die Idee des Tight-Binding-Modells darin besteht, die Bloch-Wellenfunktionen als Überlagerung von Atomorbitalen zu konstruieren, die den Atomen des Kristallgitters zugeordnet sind. Da das Graphengitter ein Gitter mit zweiatomiger Basis ist, berücksichtigt die Lösung die Überlagerung der Atomorbitale von jedem der beiden Atome. Vgl. dazu auch NW Ashcroft und ND Mermin, Solid state physics , Kapitel 10, Abschnitt General Remarks on the Tight Binding Method, Bemerkung 4.
QuantenApple
Einsiedler_Einsiedler
Massimo Ortolano
Massimo Ortolano