Warum ist |K¯0⟩=CP|K0⟩|K¯0⟩=CP|K0⟩|\bar{K}^0\rangle=\mathscr{CP}|K^0\rangle und nicht |K¯0 ⟩=C|K0⟩|K¯0⟩=C|K0⟩|\bar{K}^0\rangle=\mathscr{C}|K^0\rangle?

Alle diese Zustände und damit ihre Linearkombinationen sind Pseudoskalare, also ungerade unter P , und somit im Wesentlichen durchgehend P = –1 .

Dies ist ein Merkmal von Bilinearen zur Lösung von Dirac-Gleichungen . Reines C gibt Ihnen einen Zustand entgegengesetzter Seltsamkeit, aber nicht ganz das, was Sie später verwenden werden, wenn Sie schwache Zerfälle der Standard-Linearkombinationen kontrastieren, bei denen P und C maximal verletzt werden, CP jedoch (meistens) erhalten bleibt. Die Parität dreht die Chiralität der konstituierenden Quarks um, C jedoch nicht.

Betrachten Sie die betreffenden Staaten,$\bar{K}^0\sim \bar{d} i\gamma_5 s$gegen$K^0\sim \bar{s}i\gamma_5 d$. Die Operation, die sie vollständig ineinander umwandelt, wobei die Rolle von s vollständig durch die von d ersetzt wird, ist CP . In einer Welt mit nur 2 Generationen würden schwache geladene Ströme identisch an diese Quarks koppeln (In dieser Welt würden die schwachen Wechselwirkungen CP erhalten, während C und P gleichzeitig gebrochen würden. Nur die starken Wechselwirkungen bewahren C und P getrennt . ) , da das linkshändige s das linkshändige d anstelle des rechtshändigen verdrängte, hatte man die Operation von P übersprungen .

(Beachten Sie, dass nur CP linkshändige Neutrinos auf rechtshändige Antineutrinos mit EW-Geschmack abbildet; C oder P bilden die sterilen Zustände ab, weshalb die schwachen Wechselwirkungen sie verletzen – maximal.)

Sie hätten eine analoge Situation für die geladenen K- Brüder dieser Zustände, aber da sie entgegengesetzt geladen sind, würden sie nicht stören, da elektromagnetische Wechselwirkungen sie sehr unterschiedlich behandeln würden. Für sie befinden Sie sich also nie in einer Situation, in der die CP- Operation anstelle von einfachem C benötigt wird , denke ich (oder tun Sie das?).

• Ein kleiner Fehler bei der unbegründeten Behauptung der Frage$|\bar{K}^0\rangle=C|K^0\rangle$. Nicht ganz! Alles was Sie brauchen ist$C^2 |K^0\rangle= |K^0\rangle$, So$-|\bar{K}^0\rangle=C|K^0\rangle$würde auch tun, vorausgesetzt$C|\bar{K}^0\rangle=-|K^0\rangle$. Dies beläuft sich auf$C(|K^0\rangle+|\bar{K}^0\rangle)=-(|K^0\rangle+|\bar{K}^0\rangle)$, also CP -gerade und die orthogonale Kombination C -gerade aber CP -ungerade. Also der effektive Begriff des gewöhnlichen schwachen Zerfalls$K_s\to \pi^0 \pi^0$in der effektiven Aktion ist$K_S \pi^0\pi^0$. Da jeder P= -1 hat und C für das neutrale πs + ist, verletzt der Term P und C , bewahrt aber CP , wie ein guter schwacher effektiver Scheitelpunkt.