Ich studiere eine Spielzeugtheorie in der Quantenfeldtheorie. Es gibt zwei freie Felder: ein echtes massives Skalarfeld mit Masse und ein komplexes massives Skalarfeld mit Masse .
Sie sind durch gekoppelt
Wenn ich nun die Streuamplitude auf Baumebene berechne für Streuung Ich lande bei a -Kanaldiagramm und a -Kanaldiagramm. (In beiden Diagrammen die beiden Partikel kommen herein, tauschen eine Off-Shell aus Teilchen und Streuung in ihre Endzustände).
Die Summe dieser beiden Diagramme ergibt das gesamte Matrixelement, das wie folgt aussieht
Mit dieser Parametrisierung wird , Und wird . Interessant wird es im Grenzbereich , dh die Masse des Phi-Teilchens geht gegen Null. In diesem Fall wird die Streuamplitude zu unbegrenzt nähert sich Null bzw . Dies ist meiner Meinung nach ein höchst unphysikalisches Ergebnis.
Ist diese Abweichung das Ergebnis eines grundlegenden Problems mit diesem Spielzeugmodell? Wie können wir dieses Ergebnis verstehen? Was ist die physikalische Interpretation einer divergierenden Streuamplitude? Schlimmer noch ist die Tatsache, dass auch der integrierte/gesamte Wirkungsquerschnitt in all diesen Fällen zu divergieren scheint.
Was Sie gefunden haben, ist ein sehr einfaches Beispiel einer Infrarot-Divergenz , die alle physikalischen Theorien mit masselosen Teilchen plagt.
Diese Art von Abweichungen sind bereits im klassischen Fall vorhanden (siehe zum Beispiel Ref. 1) und signalisieren normalerweise, dass Sie eine unphysikalische Frage stellen, nicht dass die Theorie selbst unphysikalisch ist. Wenn Sie beispielsweise masselose Teilchen haben, wird es sinnlos, nach der Gesamtzahl von ihnen in einer bestimmten physikalischen Konfiguration zu fragen, während die Frage nach der Gesamtenergie eine gut gestellte Frage ist. Dies spiegelt sich in der Mathematik der Theorie durch Divergenzen wider: Die erste Frage führt zu einem abweichenden Ausdruck, die zweite nicht.
Diese Divergenzen werden dem quantenmechanischen Fall vererbt. Beispielsweise sind IR-Divergenzen in der QED allgegenwärtig, aber es lässt sich nachweisen, dass sich diese Divergenzen für „sinnvolle Wirkungsquerschnitte“, dh für im Sinne des vorigen Absatzes gut gestellte Vorhersagen, immer aufheben. Dies wird manchmal als Bloch-Nordsieck-Auslöschung oder im allgemeineren Fall des Standardmodells als Kinoshita-Lee-Nauenberg-Theorem bezeichnet. Siehe zum Beispiel Refs.2,3,4.
In Ihrem speziellen Fall ist die Analyse etwas einfacher, da Sie es mit einer Skalartheorie im Gegensatz zu einem Eichboson zu tun haben (obwohl man im Allgemeinen Renormierungsschemata auf der Schale aufgeben muss, wenn wir masselose Teilchen haben möchten). Dies wird in Ref. 5 diskutiert.
Für eine weitere Diskussion von Infrarot-Divergenzen siehe Lit. 6-8.
Verweise
Itzykson C., Zuber J.-B. Quantenfeldtheorie, Abschnitt 4-1-2.
Peskin, Schröder. Eine Einführung in die Quantenfeldtheorie, Abschnitt 6.5.
Itzykson C., Zuber J.-B. Quantenfeldtheorie, Abschnitt 8-3-1.
Schwartz MD Quantenfeldtheorie und das Standardmodell, Kapitel 20.
Srednicki M. Quantenfeldtheorie, Kapitel 26 und 27.
Ticciati R. Quantenfeldtheorie für Mathematiker, Abschnitt 19.9.
Pokorski S. Gauge Field Theories, Abschnitte 5.5 und 8.7.
Weinberg S. Quantentheorie der Felder, Vol.1. Stiftungen, Kapitel 13.
Dies ist eine sehr grobe Antwort. Aber das hilft bei deinen Fragen. Sie sehen das Problem mit der obigen Methode, die Sie angedeutet haben, auf Baumebene der interne Propagator ist Partikel. Nun sind die Propagatoren für massive und masselose Teilchen sehr unterschiedlich. Für masselose Teilchen ist die Bewegungsgleichung im Impulsraum nicht trivial umkehrbar. Das kann man in obiger Gleichung nicht M = 0 setzen. Für masselos Sie müssen zuerst den Propagator finden.
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Thomas
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