Üblicherweise wird das Energie-Zeit-Analogon der Ort-Impuls-Unschärferelation als angegeben . Das hat Interpretationsprobleme und so. Aber mit einer passenden Definition von , das lässt sich ableiten. Siehe zum Beispiel die Energie-Zeit-Unschärferelation . Die Deutung für ist dann die Zeit, die eine beliebige Observable benötigt, um sich um eine Standardabweichung zu ändern.
Wenn populärwissenschaftliche Autoren versuchen, die Hawking-Strahlung heuristisch zu erklären, erwähnen sie die gleiche Unsicherheitsrelation und sagen dies für Zeitskalen , Teilchen mit Energie erstellt werden können. Dies geschieht sogar im Vakuum. Kann bitte jemand erklären, wie die zweite Beziehung (zumindest heuristisch) aus der ersten folgt?
Die Heisenbergsche Unschärferelation gilt nur für Operatoren, die kanonische Kommutierungsregeln erfüllen. Dies ist der Fall für entsprechende Komponenten von Orts- und Impulsoperatoren, nicht jedoch für den Energieoperator (Hamiltonian), der keinen zugeordneten konjugierten Partner hat. (Konjugierte Paare selbstadjungierter Operatoren haben notwendigerweise ein unbeschränktes Spektrum, während ein guter Hamilton-Operator nach unten beschränkt sein muss. Dieses Argument stammt von
W. Pauli, Die allgemeinen Prinzipien der Wellenmechanik, Handbuch der Physik (S. Flügge, Hrsg.), Bd. V/ 1, S. 60, Springer, Berlin 1958.
Englische Übersetzung: Die allgemeinen Prinzipien der Quantenmechanik, S. 63, Springer, Berlin 1980.
Zeitmessungen benötigen keinen Zeitoperator, werden aber gut durch ein positives Operatorwertmaß (POVM) für die zeitbeobachtbaren Modellierungseigenschaften der Messuhr erfasst.
Das Problem der Erweiterung der Hamiltonschen Mechanik um einen Zeitoperator und die Interpretation einer Zeit-Energie-Unbestimmtheitsbeziehung, die erstmals (ohne klare formale Diskussion) in den frühen Tagen der Quantenmechanik postuliert wurde, hat eine große zugehörige Literatur; ein Übersichtsartikel von Busch
http://lanl.arxiv.org/abs/quant-ph/0105049
überprüft sorgfältig die Literatur bis zum Jahr 2000. (Das Buch, in dem Buschs Übersicht erschienen ist, diskutiert verwandte Themen.) Es gibt keinen natürlichen Operator Lösung in einer Hilbertraumeinstellung, wie das oben erwähnte Argument von Pauli zeigt.
Allerdings wurde im Kontext der statistischen Mechanik von Gilmore eine wohldefinierte Zeit-Energie-Unschärferelation, die der von Heisenberg ähnelt, rigoros etabliert, siehe
http://einstein.physics.drexel.edu/~bob/Thermodynamics/p1985_3237_1.pdf
Das alles hat überhaupt nichts mit einer kurzzeitigen Energieerzeugung aus dem Vakuum zu tun. Letzteres ist eine beliebte Fehlinterpretation dieser Beziehung. Siehe die Diskussion in Erzeugung von Teilchen-Anti-Teilchen-Paaren .
Die HUP nimmt eine rigorose Position in der mathematischen Formulierung der Quantenmechanik und der Quantenfeldtheorie ein. Es erscheint dort, wo der Kommutator zweier Observablen nicht Null ist, was eine mathematische Beziehung ist, die den Eigenzuständen des Systems auferlegt wird. Der Absatz zur Matrixmechanik im Link beschreibt es. Der Absatz zur Wellenmechanik in diesem Eintrag . ist vielleicht einfacher zu verstehen. Die Diskussion dreht sich um die Ungewissheit der Impulsposition, aber sie gilt auch für Zeit und Energie. Es beschreibt, wie aus den quantenmechanischen Wellenfunktionen eine Standardabweichung definiert werden kann.
Die Werte von E und t sind Erwartungswerte der Eigenzustände, sei es eines Vakuumzustands oder eines Lochhorizonts. dh es existiert eine Wellenfunktion, auf der der Erwartungswert berechnet und dafür eine Standardabweichung für E und t definiert werden kann.
Es gibt keine Interpretationsprobleme bzgl . Hier
ist eine charakteristische Zeit für die Variabilität von Phänomenen in diesem Zustand. Beachten Sie, dass hängt sowohl von der jeweiligen dynamischen Variablen ab und dem Zustand, und dass es mit der Zeit variieren kann.
Berücksichtige das ist der Projektionsoperator für einen gegebenen Anfangszustand . Dann gibt die Überlebenswahrscheinlichkeit des Anfangszustands an. Wenn Sie wissen möchten, wann die Überlebenswahrscheinlichkeit am kürzesten auf die Halbwertszeit sinkt, , ersetzen Sie einfach die Überlebenswahrscheinlichkeit und integrieren Sie den obigen Ausdruck. Das Ergebnis ist
Das gibt die Halbwertszeit eines instabilen Zustands an (zB eines mit einem virtuellen Paar Teilchen-Antiteilchen) mit Energiespreizung . Aufgrund von Symmetrieüberlegungen ist dies dieselbe Zeitskala für die spontane Erzeugung desselben Paars. Beachten Sie, dass die obige Ungleichung durch angenähert werden kann .
umgekehrt
John Rennie
anna v
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umgekehrt
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