Beim Studium dieses Artikels für einen idealen Kondensator bin ich auf der ersten Seite darauf gestoßen (which is available for preview)
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Mechanisch entspricht Fig. 1 (a) einer idealisierten Feder mit Federkonstante ohne Masse oder Reibung. Wenn eine konstante Kraft wird plötzlich auf diese Feder aufgebracht und entweder gestaucht oder um eine Strecke gedehnt , ergibt sich die gleiche Situation. Das heißt, die von der Kraft geleistete Arbeit ist , während die in der Feder gespeicherte Energie ist .
Die Arbeit, die von einer konstanten Kraft der Größe verrichtet wird an einem Punkt, der eine Verschiebung verschiebt in Richtung der Kraft ist einfach das Produkt , also macht es Sinn. Aber ich kann nicht verstehen, wie die Energie ist, die in der Feder gespeichert wird . Wenn ich die elastische potentielle Energie integrieren würde, die durch regelmäßige Integration gespeichert wird,
Wenn , heißt das nicht ? Aber wir sagten ist konstant. Jede Hilfe ist willkommen.
Die gespeicherte Energie kann aus der Integration ermittelt werden, die zum Zusammendrücken der Feder erforderliche Kraft jedoch schon (Hookes-Gesetz, es ist schwieriger, eine Feder um 1 cm zusammenzudrücken, wenn sie bereits komprimiert ist), also ist die in der Feder gespeicherte Energie
Seit doppelt so groß ist, würde vermutlich auch etwas kinetische Energie erzeugt werden, wenn die komprimierende Kraft waren wirklich konstant.
Diese konzeptionelle Frage wird auf dieser Website häufig gestellt – suchen Sie spring energy half
hier nach vielen anderen Antworten. Die Verwirrung entsteht im Allgemeinen, weil bei der idealen Feder und einer konstanten Belastung die Hälfte der aufgebrachten Arbeit auf magische Weise in Wärme (streng genommen thermische Energie) zu verschwinden scheint. Wir sehen unten, dass dies die einzig vernünftige Schlussfolgerung für unsere Modelle und Idealisierungen ist, um ineinander zu greifen; Trotzdem könnte man fragen: Woher weiß die Feder (oder der Kondensator, im Zwillingsbeispiel einer idealisierten Schaltung mit konstanter Spannung), die Hälfte der Arbeit in Wärme umzuwandeln? Es ist ein lustiges Rätsel, das zum Beispiel im Grundstudium Maschinenbau, Elektrotechnik oder Physik erforscht werden kann.
Lassen Sie uns die Beweise aufbauen, die zu dieser Schlussfolgerung führen:
Wir können sicherlich sowohl auf ideale als auch auf echte Federn eine konstante Kraft anwenden (der Einfachheit halber meine ich mit "echten Federn" Federn mit Masse und Reibung, die sich immer noch linear auslenken); Denken Sie zum Beispiel daran, ein Gewicht an das Ende zu hängen. Darüber hinaus erfordert die Zweckmäßigkeit der Modellierung die Existenz idealer Kräfte, die nicht mit einer physikalischen Masse verbunden sind, die beschleunigt werden muss.
Die sowohl in idealen als auch realen Federn gespeicherte Dehnungsenergie ist . Dies erreichen wir, indem wir die Feder quasistatisch und reversibel mit unterschiedlicher Kraft spannen von der Nullauslenkung bis zur Endauslenkung . Dieser Ansatz hält die Kräfte konstant im Gleichgewicht und vermeidet somit eine Energieverteilung an die Umgebung. Der Integrationsschritt wird in der Antwort von @JohnHunter gezeigt. (Dies ist das einzige Mal, dass in dieser Antwort eine unterschiedliche Kraft verwendet wird.)
Die ideale Feder hat keine Masse und damit keine Trägheit. Es kann nicht beschleunigen, um eine allmähliche Bewegung zu erzeugen. Bei einer angelegten Kraft treten alle Reaktionen sofort auf und erzeugen eine sofortige und endgültige Auslenkung . (Im Gegensatz dazu haben echte Federn Masse und innere Reibung; wenn eine konstante Kraft aufgebracht wird, beschleunigt die echte Feder und zeigt gedämpfte Schwingungen, um schließlich ihre Gleichgewichts-Endposition zu erreichen, wodurch die Reibungsverluste offensichtlich werden.)
Eine konstante Kraft, die über die Auslenkung ausgeübt wird entspricht Arbeit . Wir wissen von oben, dass die Hälfte dieser Arbeit in Spannungsenergie geht. Was ist mit der anderen Hälfte? Für eine echte Feder können wir die Bewegungsgesetze anwenden und die Lösung für gedämpfte Bewegung erhalten , wobei wir zu dem Schluss kommen, dass die andere Hälfte in eine zeitvariable Kombination aus kinetischer Energie und thermischer Energie geht . (Ist die Feder kritisch gedämpft oder überdämpft, dann bleibt keine kinetische Energie mehr übrig .)
Wie sollten wir schließlich mit der idealen Feder umgehen, für die keine zeitliche Bewegung auftreten kann? Der einzig vernünftige Ausgleich ist der zusätzlich zur Vollendung der sofortigen Ablenkung (sofortiges Speichern von Dehnungsenergie ), vervollständigen wir auch die sofortige Dissipation in thermische Energie .
Mit anderen Worten, die Idealisierung der idealen Feder als masselos und reibungsfrei impliziert neben der Annahme der Existenz unkörperlicher idealer Kräfte, dass bestimmte dissipative Dynamiken augenblicklich auftreten und nur ihr Ergebnis übrig bleibt; es ist alles Teil des idealen Frühlingsmodell-"Pakets".
Die automatische Halbierung ergibt sich letztlich aus den Annahmen der linearen Elastizität, der Definition der Arbeit und dem Energieerhaltungssatz.
David Weiß