Betrachten Sie die folgenden Aussagen für ein klassisches System, dessen Konfigurationsraum eine Dimension hat :
Lagrange-Gleichungen lassen eine kleinere Gruppe von "Symmetrien" (Koordinatenänderungen, unter denen Gleichungen formal unverändert bleiben) zu als die von Hamilton;
Der 'symplektische Diffeomorfismus' (=Koordinatenänderungen, deren Jakobiner ein Symplektiker ist -parametrische Matrix) Lie-Gruppe hat eine Dimension größer als , die (Lie?) Symmetriegruppe von Punkt eins ist.
Das erste ist bekanntlich wahr. Was ist mit dem zweiten? Es existiert ein solches (Auf den ersten Blick schien es mir das Ganze zu sein ; aber wenn es so ist, dann ist 2 falsch)? Wenn es stimmt, kann Punkt 2 Punkt 1 erklären?
Hier Hamiltonsche Systeme auf Kotangensbündeln eines Verteilers wird berücksichtigt.
Eine Symmetrie des Hamiltonschen Systems ist ein Diffeomorphismus, der 1) die Kotangensbündelstruktur, 2) die kanonische symplektische Form bewahrt und 3) der Hamiltonoperator .
Eine Punkt- (oder Noether-)Symmetrie der Lagrange-Funktion ist zusätzlich erforderlich, um durch ein Vektorfeld weiter erzeugt zu werden dessen kanonischer Aufzug zu erzeugt eine Hamilton-Symmetrie.
Die Gruppe des Symplektomorphismus wird nur benötigt, um die symplektische Form zu bewahren, und ist nicht mit einem bestimmten Hamiltonian verbunden, daher ist sie die Gruppe mit der größten Menge und im Allgemeinen unendlich dimensional.
0) Nehmen wir der Einfachheit halber an, dass die Legendre-Transformation von der Lagrange- zur Hamilton-Formulierung regulär ist.
1) Die Lagrange-Aktion ist invariant unter der unendlichdimensionalen Gruppe von Diffeomorphismen der -dimensionaler (verallgemeinerter) Ortsraum .
2) Die Hamiltonsche Wirkung ist (bis auf Randterme) unter der unendlichdimensionalen Gruppe von Symplektomorphismen von invariant -dimensionaler Phasenraum .
3) Die Gruppe der Diffeomorphismen des Ortsraums kann auf eine Untergruppe innerhalb der Gruppe der Symplektomorphismen verlängert werden. (Aber die Gruppe der Symplektomorphismen ist viel größer.) Das Obige ist im aktiven Bild formuliert. Wir können es auch im passiven Bild der Koordinatentransformationen umformulieren. Dann können wir eine Koordinatentransformation verlängern
in das Kotangensbündel in der üblichen Weise
Es ist nicht schwer zu überprüfen, dass die symplektische Zweierform invariant wird
(was einem Symplektomorphismus im aktiven Bild entspricht).
fosco
Benutzer566
kηives