Ich möchte grundlegende Konzepte der Allgemeinen Relativitätstheorie in der 2+1-Raumzeit verstehen. Soweit ich weiß, sagt GR voraus, dass eine solche Raumzeit überall flach ist, mit Ausnahme der Punktmassen, die ein Winkeldefizit proportional zu ihrer Masse erzeugen. Flachland mit einer Punktmasse ist wie die Oberfläche eines Kegels. Ich stelle mir vor, dass das Flachland zu einem (konvexen) Polyeder gefaltet werden kann, wenn man andere Punktmassen hinzufügt (dann gibt es die Einschränkung der Gesamtmassen, da das Gesamtwinkeldefizit 720 Grad beträgt) (siehe Anmerkung Nr. 1). Ich gehe davon aus, dass ein 2D-Flachländer (zumindest lokal) das Überqueren der Kanten nicht bemerken würde, wenn er sich von einer Polyederfläche zur anderen bewegt.
Das Problem, das ich mit diesem Modell habe, ist, dass, wenn ein schwerer Körper, der das Flachland definiert, in Bewegung gesetzt wird, sich seine Masse ändern muss und – aus lokaler Sicht überraschender – auch die Massen der benachbarten Körper, um die Gesamtheit von 720 Grad beizubehalten . Das Bild zeigt einen Würfel mit einer Spitze, die sich entlang der Kante zu seiner Mitte bewegt, mit entsprechenden Winkeldefiziten.
Andererseits weiß ich, dass die 2+1-Schwerkraft und die Bewegung von Punktmassen von Gott (in seiner zweisaitigen Zeitmaschine), Caroll, Guth, t'Hooft und anderen ernsthaft in Betracht gezogen wurden. Wo ist der Fehler in meinem naiven Modell?
Bearbeitet : Angesichts der ersten Antwort und Kommentare sollte ich vielleicht genauer sein:
Ist eine Bewegung möglich, die eine Änderung des Winkeldefizits (und damit der Masse) der umgebenden Punktmassen erfordert, oder ist nur eine Bewegung möglich, wenn alle Winkeldefizite konstant gehalten werden? Wie auch immer, für einen Flatender, der auf der Polyederoberfläche lebt, sieht die Situation so aus, als gäbe es eine Wechselwirkung zwischen den Punktmassen, obwohl die Raumzeit zwischen ihnen flach ist. Oder ist eine solche Konfiguration (Ausgangszustand) einfach unmöglich?
Bearbeitet : Ich habe die Tatsache übersehen, dass eine Punktmasse nicht einfach durch ein Wunder "in Bewegung gesetzt" werden kann - der Gesamtimpuls muss erhalten bleiben . Ich werde darüber nachdenken und ein besseres Beispiel vorbereiten.
Bearbeitet : Diese Papiere von 't Hooft können Antworten enthalten:
Die Evolution von Gravitationspunktteilchen in 2+1 Dimensionen (pdf)
Dreidimensionale Einstein-Schwerkraft: Dynamik des flachen Raums (pdf)
Anmerkungen (in späteren Bearbeitungen hinzugefügt):
1) Gott & Alpert: Allgemeine Relativitätstheorie in einer (2+1)-dimensionalen Raumzeit (Gen. Relat. Gravit. 16:243-247, 1984):
"Betrachten Sie ein konvexes Polyeder mit einer endlichen Anzahl von Flächen. Die Flächen und Kanten haben keine Eigenkrümmung und stellen Lösungen der Vakuumfeldgleichungen dar. Die Ecken haben jeweils ein Winkeldefizit (wie die Spitze eines Kegels) und stellen Punktmassen dar. Für Beispielsweise repräsentiert ein Universum, das wie die Oberfläche eines Würfels geformt ist, ein Vakuum mit 8 Massenpunkten jeweils (drei Quadrate treffen sich an jedem Scheitelpunkt und ergeben jeweils ein Winkeldefizit von ). Das statische Einstein-Universum von Gleichung (6) kann durch ein Polyeder mit vielen Flächen angenähert werden, die viele Scheitelpunkte mit jeweils kleinen Winkeldefiziten enthalten. Die Gesamtmasse in einem solchen abgeschlossenen Universum ist immer ."
Meiner Meinung nach gibt es auch einige nichtkonvexe Polyeder, die gut funktionieren.
Die Differentialgeometrie sagt voraus, dass der Weyl-Tensor in 2+1-Dimensionen verschwindet. Die Allgemeine Relativitätstheorie sagt voraus, dass die Ricci-Krümmung im Vakuum verschwindet – dh keine Kräfte in der Ferne. Daher kann es in der dreidimensionalen Raumzeit immer noch Beschleunigung aufgrund der Schwerkraft geben, aber nur in einer Region mit einem Spannungsenergietensor ungleich Null.
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Leo Ondra
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