Das könnte extrem trivial sein, aber ich muss sicher sein, dass ich mich nicht irre. Ich stoße oft auf Aussagen, in denen der Autor sagt
"Tensoren sind Beispiele für Darstellungen für die Lorentz-Gruppe". (Eine moderne Einführung in die Quantenfeldtheorie, Michele Maggiore. Seite 20).
Das ist mir klar, wenn ich zB betrachte , oder Ich kann mir vorstellen, seine Transformationen auf Skalare, Vektoren oder Ereignistensoren anzuwenden und die zugehörigen Darstellungen zu finden. Der vorherige Satz ist also kein Schreibfehler? Ich denke, ich sollte sagen, dass eine tensorielle Darstellung der Lorentz-Gruppe eine Darstellung ist, die auf Tensoren wirkt, ist das richtig?
Ich fand ein ähnliches Problem in einem eher physikalischen Kontext. Mit der Aussage
" entartete Eigenzustände liefern eine d-dimensionale irreduzible Darstellung für die Gruppe ". (Gruppentheorie in Kürze für Physiker, A. Zee. Seite 163).
Hier ist der Kontext. Gegeben ein Hamiltonian und seine Symmetriegruppe , Dann ist unter den Transformationen invariant von
Eine Darstellung einer Gruppe ist ein Paar Wo ist ein Vektorraum und ist ein Gruppenhomomorphismus zwischen der Gruppe und die Menge der invertierbaren linearen Transformationen vorbei . Manchmal rufen Autoren an die Darstellungen und manchmal Autoren nennen die Repräsentation.
Da kann man sagen, dass der erste Weg in Ordnung ist trägt Informationen über den Raum, auf dem es wirkt. Andererseits ist der zweite, wie Sie betonen, ein Missbrauch der Terminologie. Allerdings oft (nicht immer!) einmal festgelegt ist, gibt es nur eine Auswahl für , also ist es in Ordnung.
Für Tensoren ist das Tensorprodukt von mal und ist der einzigartige Homomorphismus, der macht wirkt auf Tensoren auf die übliche Weise, die wir kennen.
Für das von Ihnen vorgestellte Hamilton-Beispiel gilt: ist der Eigenraum der Energie Und ist ein unitärer Operator, auf den beschränkt ist , , der auf die Zustände wirkt und mit dem Hamiltonoperator kommutiert. Gerade weil es mit ihm kommutiert, verlassen wir nie den Eigenraum, so der Operator eingeschränkt werden kann .
Übrigens verwenden Sie Schurs Lemma rückwärts. Es heißt, wenn und die Darstellung ist dann irreduzibel (was wahr ist). Nicht umgekehrt. Das bedeutet, dass kann immer noch eine reduzierbare Darstellung sein, wenn es invariante Unterräume gibt. Angenommen, Ihr Hamiltonoperator hat entartete Energien für Zustände mit demselben Gesamtspin . Wenn wir uns dann Energie-Eigenräume ansehen und uns nur um den Spin kümmern , und nicht , finden wir dort möglicherweise eine direkte Summe von Spindarstellungen.
Rattenmann
MannyC
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