Wir beginnen damit, dies zu bemerken
∂Rein b∂Rc de f=∂(Rc a e bGc e)∂Rc de f=∂(Rc de fδDAδFBGc e)∂Rc de f,
schlägt eine Antwort in der Art von vor
δDAδFBGc e
. Aber aufgrund der Antisymmetrieeigenschaften des Riemann-Tensors gibt es mehr als eine Schreibweise
Rein b
als Widerspruch zu
Rc de f
mit einem Tensor.
Beim Austausch brauchen wir eine AntisymmetrieC
mitD
, was eine Antwort in der Art von vorschlägt12(δDAδFBGc e−δCAδFBGDe)
. Aber das kann auch nicht ganz stimmen: Wir brauchen auch eine Antisymmetrie beim Vertauschene
mitF
, was eine Antwort in der Art von vorschlägt14(δDAδFBGc e−δCAδFBGDe−δDAδeBGc f+δCAδeBGDF)
. Aber wir brauchen nochc de f→ e fc d
eine Symmetrie sein, die das Endergebnis liefert
∂Rein b∂Rc de f=Xc de fein b: =18( ( (δDAδFB+δFAδDB)Gc e− (δCAδFB+δFAδCB)GDe− (δDAδeB+δeAδDB)Gc f+ (δCAδeB+δeAδCB)GDF) .
Beachten Sie, dass jeder Begriff hatein b
als niedrigere Indizes undc de f
als obere Indizes.
Nach der Produktregel
∂(Rein bRein b)∂Rc de f=∂Rein b∂Rc de fRein b+Rein b∂Rein b∂Rc de f.
Wir können die Höhen ändern
ein ,B
im zweiten Term, d.h.
∂(Rein bRein b)∂Rc de f= 2Rein bXc de fein b.
Ausdrücke wie
Rein bδDAδFBGc e=Gc eRDF
geben
∂(Rein bRein b)∂Rc de f=12(Gc eRDF−GDeRc f−Gc fRDe+GDFRc e) .
Beachten Sie, dass jeder Begriff hat
c de f
als obere Indizes und
ein b
existieren auf der rechten Seite nicht, da es sich um auf der linken Seite herausgezogene Dummy-Indizes handelt.
Stellen Sie sich für die zweite Ableitung vor, wir wollten stattdessen∂(vAvA)∂vB
für einen Vektor; Die Antwort wäre2vB
, was eine Antwort wie vorschlägt2Re fGH
. Dies hat bereits die richtigen Eigenschaften, also sind wir fertig.
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