Ich bin etwas verwirrt darüber, wie das Äquivalenzprinzip eine gekrümmte Raumzeit impliziert. Oder wenn es keine gekrümmte Raumzeit impliziert, was genau macht es dann notwendig, eine gekrümmte Raumzeit zu haben?
Ich könnte sehr gut lokale Trägheitsrahmen in der flachen Raumzeit in beliebigen Koordinaten haben. Teilchen, auf die nur die Schwerkraft einwirkt, könnten in der flachen Raumzeit gekrümmten Bahnen folgen und ihre Bahnen wären lokal gerade .
Was genau zwingt also dazu, den Krümmer zu krümmen? Wie genau kommt man zu dem Ergebnis, dass unsere Raumzeit gekrümmt sein sollte ?
Warum nicht einfach die Schwerkraft als Hintergrundkraftfeld in einer flachen Raumzeit untersuchen?
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Warum können wir einfach annehmen, dass die Weltlinien frei fallender Teilchen gekrümmt und nicht gerade sind, sondern in einer flachen Raumzeit?
Dann würde die Divergenz der Geodäten, die durch den Riemann-Tensor erklärt wird, dieser Erklärung nicht bedürfen. Zwei fallende Körper könnten sehr gut einander nahe kommen, weil ihre Weltlichkeit in der flachen Raumzeit gekrümmt wäre.
Warum modellieren wir die Schwerkraft nicht wie andere Kraftfelder als externes Kraftfeld in einer flachen Raumzeit?
Betrachten Sie zunächst die Raumzeit ohne Schwerkraft. Sie bemerken, dass Trägheitsobjekte Weltlinien haben, die gerade Linien in der Raumzeit sind, und Beschleunigungsmesser messen, wie stark sich eine Weltlinie in der Raumzeit krümmt, wobei ein Beschleunigungsmesserwert von Null der geraden Weltlinie eines Trägheitsobjekts entspricht. Wichtig ist, dass zueinander ruhende Trägheitsobjekte parallele Weltlinien haben und sich niemals schneiden.
Nun besteht ein Trägheitssystem aus einem Koordinatengitter aus geraden Linien in der Raumzeit, und ein Beschleunigungssystem besteht aus einem Koordinatengitter aus Linien, die sich in Beschleunigungsrichtung krümmen. Die Beschreibung der geraden Weltlinie eines inertialen Objekts in den Beschleunigungskoordinaten erzeugt eine fiktive Kraft (Christoffel-Symbole). Nach dem Äquivalenzprinzip ist die fiktive Kraft lokal äquivalent zur Schwerkraft. Da fiktive Kräfte nichts an der Tatsache ändern, dass eine Trägheits-Weltlinie (Beschleunigungsmesserwert 0) gerade ist, kann auch die Schwerkraft eine Weltlinie nicht daran ändern, dass sie gerade ist. Sonst wäre Gravitation lokal nicht gleichbedeutend mit einer fiktiven Kraft.
Dann erweitern Sie diese Ideen auf eine globale Raumzeit mit Schwerkraft. Objekte im freien Fall haben Beschleunigungsmesser, die Null anzeigen, sodass ihre Weltlinien gerade sind. Aber zwei Objekte im freien Fall, die anfänglich relativ zueinander ruhen, können sich schließlich schneiden. Wir haben also gerade Linien, die zunächst parallel zueinander sind, sich aber schließlich schneiden. Dies ist in einer flachen Raumzeit unmöglich, passiert aber leicht in einer gekrümmten Raumzeit.
Das Äquivalenzprinzip gilt nur lokal in kleinen Regionen, in denen die Schwerkraft ungefähr gleichförmig und die Raumzeit ungefähr flach ist. Über große Bereiche der Raumzeit ist die Schwerkraft ungleichmäßig, und diese ungleichmäßige Schwerkraft (Gezeitengravitation) ist die Raumzeitkrümmung.
Ein Beobachter in einem gleichmäßig beschleunigten Koordinatensystem, das ist das typische Beispiel für das Äquivalenzprinzip, hat eine flache Raumzeit.
Aber es ist schwierig, sich einen Haufen Materie vorzustellen, der ein solches Feld erzeugen kann. Materie neigt dazu, sich in einer ungefähr kugelförmigen Form zu konzentrieren, wodurch ein nicht gleichförmiges Feld erzeugt wird, in dem der Riemann-Tensor nicht Null ist.
Die beste einfache Antwort, die ich dafür gefunden habe, ist in The Feynman Lectures.
Nach dem Äquivalenzprinzip messen Uhren auf unterschiedlichen Höhen die Zeit mit unterschiedlichen Raten.
[In einer Rakete, die bei g beschleunigt, (Rate am Empfänger in Höhe H)=(Emissionsrate)( )]
Aber das gibt Ihnen keine Krümmung. Um zur Krümmung zu gelangen, fordert Feynman Sie auf, zwei Pfade in der Raumzeit zu betrachten, die sich treffen würden, wenn es keine Schwerkraft gäbe. Der erste Pfad verläuft entlang der Zeitachse 100 Sekunden nach B. Sie bewegen sich nicht im Raum; nur rechtzeitig. Dann gehen Sie im Feld H Fuß nach oben zu Punkt D. Der zweite Pfad führt im Feld H Fuß nach oben zu Punkt C. Dann warten Sie 100 Sekunden. Sie werden feststellen, dass Sie nicht am Punkt D in der Raumzeit sind. Weil die Zeit auf der Höhe H schneller verging. Das ist die Raumzeitkrümmung.
Die Feynman-Vorlesungen. Band 2. Kapitel 42.
https://www.feynmanlectures.caltech.edu/II_42.html
Das Äquivalenzprinzip allein gibt Ihnen also keine Raumzeitkrümmung. Um die Krümmung zu erhalten, müssen Sie auch verschiedene Regionen in der Raumzeit vergleichen.
Warum modellieren wir die Schwerkraft nicht wie andere Kraftfelder als äußeres Kraftfeld auf einer flachen Raumzeit?
Die Schwierigkeit, die Einstein hatte, war, dass er eine relativistische Theorie brauchte. Und er wollte auch, dass es die Wirkung der Schwerkraft auf das Licht erklärt. Es ist nicht einfach, eine solche Feldtheorie der Gravitation aufzustellen. Sie sind restriktive Annahmen. Und dann wurde seine Theorie durch Experimente bestätigt.
Es gibt auch Modelle kleiner Bereiche der Raumzeit als Newton. Die Gezeiten-"Kräfte" von GR werden als reguläre Kräfte modelliert. Newtons Theorie ist ebenfalls eine Annäherung an GR. Aber es gibt natürlich viele GR-Dinge, die Sie nicht aus der Newtonschen Schwerkraft herausbekommen. Durch die Gleichungen der Newtonschen Gravitation werden die Uhren niemals langsamer.
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