Beginnend mit den Prämissen, die konstant springen und Verschiebung und damit die in einer Feder gespeicherte elastische Energie rahmeninvariante Größen sind, hier ist ein Gedankenexperiment, das zu dieser Frage führt.
Eine komprimierte Feder mit Q Joule elastischer Energie ruht auf einer reibungsfreien horizontalen Oberfläche, wobei ihre Achse parallel zur Oberfläche verläuft und ein Ende an der Oberfläche befestigt ist. Ein Materialblock wird in Kontakt mit dem anderen Ende platziert. Die Feder wird entspannt, und ein stationärer Beobachter schließt richtigerweise, dass, da Q Joule elastische Energie auf den Block übertragen wurden, der Block jetzt Q Joule von KE hat.
Ein zweiter Beobachter, der sich mit Geschwindigkeit in die gleiche Richtung wie der Block bewegt die zufällig gleich der Endgeschwindigkeit des Blocks im stationären Rahmen ist, stimmt zu, dass Q Joule Energie von der Feder als kinetische Energie auf den Block übertragen wurden, stellt jedoch fest, dass das Ergebnis war, dass der Block anhielt und KE Null hatte.
Das funktioniert rechnerisch nur, wenn der zweite Beobachter den Anfangs-KE negativ berechnet. Aber KE ist niemals wirklich negativ, daher scheint es, dass die mit der Rahmenabhängigkeit von KE verbundene Mathematik die Realität nicht beschreibt, wenn eine rahmeninvariante, nicht-KE-Energieform auf ein Objekt als KE übertragen wird.
Wie lässt sich dieser scheinbare Widerspruch zwischen Energieerhaltung und Rahmenabhängigkeit von KE erklären?
Es gibt mehrere konzeptionelle Fehler.
Wenn wir diese Probleme beseitigen, kommt die Antwort richtig heraus. Nehmen wir an, der Block hat Masse , und ist an einem großen Masseobjekt befestigt am anderen Ende der Feder. Betrachten Sie Ihren zweiten Beobachter. In ihrem Rahmen ist die Anfangsenergie
Ich denke Luca hat Recht.
Wir müssen uns daran erinnern, dass im beweglichen Rahmen die zusammengedrückte Feder und der Block (bevor die Feder freigegeben wird) ebenfalls als sich bewegend beobachtet werden und daher bereits sowohl kinetische als auch potentielle Energie besitzen.
Diese ursprüngliche kinetische Energie kann immer von der nach dem Entspannen der Feder gemessenen gesamten kinetischen Energie abgezogen werden.
Die resultierende Menge an kinetischer Energie sollte identisch mit dem sein, was vom stationären Beobachter gemessen wurde.
Obwohl sich der Block im beweglichen Rahmen entweder langsamer oder schneller bewegt als im stationären Rahmen, ist es tatsächlich die Bewegung des Rahmens, die die "fehlende kinetische Energie" korrigieren sollte.
Dasselbe Argument (mit einigen grundlegenden Modifikationen) kann als wahr bewiesen werden, selbst wenn relativistische Effekte signifikant sind.
Ich denke, Sie machen einen falschen Punkt, basierend auf einer Mehrdeutigkeit in der Definition des Hookeschen Gesetzes:
bedeutet, dass Sie nehmen B. die Verschiebung aus der Ruhelage des Frühlings. In einem System, in dem die Feder ruht, ist diese Verschiebung die gleiche wie die in der Arbeitsformel
Wenn Sie nun die in einem anderen Referenzsystem geleistete Arbeit berechnen, können Sie diese Formel nicht verwenden. Wenn sich in Ihrem Beispiel ein Beobachter auf den Block zubewegt (sagen wir von links nach rechts), sieht er, dass er sich langsamer bewegt, sodass er seinen KE in der Mitte als weniger als misst , aber der Block hat sich in seinem Bezugssystem einige Zeit nach dem Auslösen der Feder nach links bewegt (s in diesem Bezugssystem), so dass die von der Feder geleistete Arbeit in diesem Bezugssystem negativ ist, bis die Geschwindigkeit des Blocks positiv wird, d. h. bis die Geschwindigkeit des Blocks im statischen Bezugssystem die Geschwindigkeit des sich bewegenden Bezugssystems übersteigt. Kein Wunder also, dass sein KE unterlegen ist: Im bewegten Bezugssystem leistet die Feder weniger Arbeit am Block. Was wahr bleibt, ist das : Um dies zu sehen, nehmen Sie einfach den Fall, in dem . Dann Und , aber wie Sie aus dem Integral sehen können, zu. (Ich verwende den Apostroph für den sich bewegenden Referenzrahmen)
Gemäß dem sich mit v-Geschwindigkeit bewegenden Rahmen bewegten sich sowohl Block als auch Feder mit v-Geschwindigkeit in entgegengesetzter Richtung, wenn die Federkraft auf den Block wirkt, wirkt sie in der Richtung entgegengesetzt zur Richtung der relativen Geschwindigkeit des Blocks in Bezug auf den sich mit Geschwindigkeit v bewegenden Rahmen Ihr Bezugsrahmen, dh der Rahmen, der sich mit der Geschwindigkeit v bewegt, der Block bewegt sich in die entgegengesetzte Richtung zu der auf ihn wirkenden konservativen Federkraft, und wenn er schließlich stoppt, wurde sein KE in PE umgewandelt. Nun, was Ihre gegebene Energie Q betrifft bzgl. des stationären Rahmens ist es 1/2kx^2, da sich der Block in Richtung der Federkraft bewegt, aber bzgl. des Rahmens, der sich mit der Geschwindigkeit v it -Q bewegt, da jetzt die Arbeit der Feder am Block -1/2kx^2 beträgt.Genauer gesagt ist die anfängliche potenzielle Energie in einem stationären Rahmen Q, die sich in kinetische Energie des Blocks ändert, und in einem Rahmen, der sich mit der Geschwindigkeit v bewegt, ist die anfängliche potenzielle Energie der Feder Q und die kinetische Energie des Blocks ist 1/2 mv ^ 2, diese kinetische Energie ist die Umwandlung in potentielle Energie der Feder als durch die Federkraft geleistete Arbeit, dh konservative Kraft, ist in diesem Rahmen negativ.
Sanya
D. Ennis
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Knzhou
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Sammy Rennmaus
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Steeven
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