Sie wollen
⟨A^⟩ : = ∫Ψ∗( r , t )A^Ψ ( r , t )D3r ,
und daΨ ( r , t ) =eich ( kr - w t ) _
du hast
( Ψ ( r , t ))∗P^Ψ ( r , t ) == (eich ( kr - w t ) _)∗( − ich ℏ∇ )eich ( kr - w t ) _=e- ich ( k r - w t )( − ich ℏ( ich k ) )eich ( kr - w t ) _= ℏk ,
und so
⟨P^⟩ == ∫Ψ∗( r , t )P^Ψ ( r , t )D3R= ∫Ψ∗( r , t ) ( ℏk ) Ψ ( r , t )D3R= ℏk∫ _Ψ∗( r , t ) 1 Ψ ( r , t )D3R= ℏk ⟨1^⟩ ,
und ähnlich
⟨P^2⟩ = ( ℏk)2⟨1^⟩ ,
was auch impliziert
⟨P^⟩2= ⟨P^2⟩ ⟨1^⟩ .
Die übliche Lehre ist, dass die Wellenfunktion ein normierter Eigenzustand ist, dh
∫Ψ∗( r , t ) Ψ ( r , t )D3r = 1 ,
was bedeutet
⟨1^⟩
ist gleich der Zahl 1. Das Problem ist, dass die Norm der ebenen Welle
Ψ ( r , t ) =eich ( kr - w t ) _
, für die der Integrand ist
Ψ∗( r , t ) Ψ ( r , t ) =e0= 1
, divergiert für ein Integral
∫D3R
über ein unendliches Volumen.
Ich wäre versucht, einfach zu sagen, Sie sollten definieren
⟨A^⟩ : =∫Ψ∗( r , t )A^Ψ ( r , t )D3R∫Ψ∗( r , t ) Ψ ( r , t )D3R,
wie damals in diesem Fall⟨P^⟩ : =ℏk ⟨1^⟩⟨1^⟩
und damit das Objekt⟨1^⟩
in diesem Fall bei der Berechnung formal herausgerechnet. Aber im Allgemeinen ist das Problem komplizierter. Vielleicht finden Sie diesen Thread aufschlussreich, und es gibt sicherlich andere auf Physics.SE zu solchen Themen.
Nabla
Siyuan Ren
Nabla
Siyuan Ren