In geometrisch-Gaußschen Einheiten mitG
,C
, Und14π _ϵ0
gleich 1, die Kerr-Newman-Metrik für ein Schwarzes Loch mit MasseM
, DrehimpulsJ= ein M
, und ladenQ
Ist
DS2=− ( 1 −2 Mr- _Q2R2+A2cos2θ) dT2+R2+A2cos2θR2− 2 Mior +A2+Q2DR2+ (R2+A2cos2θ )Dθ2+ (R2+A2+A2( 2M _r- _Q2)Sünde2θR2+A2cos2θ)Sünde2θDϕ2−2a ( 2 M _r- _Q2)Sünde2θR2+A2cos2θDTDϕ
in Boyer-Lindquist-Koordinaten( t , r , θ , ϕ )
. (WennQ
Null ist, reduziert sich dies auf die Wikipedia-Form für die Kerr-Metrik . Wikipedias Form für die Kerr-Newman -Metrik entspricht der obigen, scheint aber weniger einfach zu sein.)
DerGr r
Komponente des metrischen Tensors ist unendlich, wenn der NennerR2− 2 Mior +A2+Q2
ist Null. Dies geschieht an zwei radialen Koordinaten,
R±= m ±M2−A2−Q2−−−−−−−−−−−√.
Der Ereignishorizont liegt beiR+
. Wir wollen den Flächeninhalt dieser Fläche finden. Die 2D-Metrik auf der Oberflächet =
konstant undr =R+
Ist
DS2+= (R2++A2cos2θ )Dθ2+ (R2++A2+A2( 2M _R+−Q2)Sünde2θR2++A2cos2θ)Sünde2θDϕ2
und das Flächenelement auf dieser Fläche ist
DA+=detG+−−−−−√DθDϕ=(R2++A2cos2θ ) (R2++A2+A2( 2M _R+−Q2)Sünde2θR2++A2cos2θ)−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−⎷SündeθDθDϕ=(R2++A2cos2θ ) (R2++A2) +A2( 2M _R+−Q2) ( 1 −cos2θ )−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−√SündeθDθDϕ=(R4++A2R2++ 2 MioA2R+−A2Q2) +A2(R2+− 2 MioR++A2+Q2)cos2θ−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−−√SündeθDθD. _
Günstigerweise ist der Koeffizient voncos2θ
in der Quadratwurzel verschwindet nach der Definition vonR+
,
R2+− 2 MioR++A2+Q2= 0 ,
und unter Verwendung dieser Gleichung zum EliminierenM
Im ersten Term der Quadratwurzel wird das, was unter der Quadratwurzel übrig bleibt, zum perfekten Quadrat(R2++A2)2
. Damit vereinfacht sich das Flächenelement auf das trivial zu Integrierende
DA+= (R2++A2) SündeθDθD. _
Integrieren vorbeiθ
aus0
Zuπ
und überϕ
aus0
Zu2π _
gibt die Fläche des Ereignishorizonts an,
A+= 4π _(R2++A2) = 4π _( 2M2−Q2+ 2 MioM2−A2−Q2−−−−−−−−−−−√) .
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