Wie khown zeigen Chladni-Figuren Knotenlinien von Eigenfunktionen, die die Gleichung erfüllen mit entsprechenden Randbedingungen. Man kann feststellen, dass sich diese Linien nicht gerne kreuzen:
H.-J. Stöckmann schreibt in "Quantenchaos. Eine Einführung", 1999 (Seite 17):
Die Interpretation von Chladni-Figuren unregelmäßig geformter Platten ist daher eng mit der Quantenmechanik des chaotischen Billards verbunden. Abbildung 2.2(a) zeigt eines der Knotenmuster für eine kreisförmige Platte, das von einem Chladni selbst beobachtet wurde. Wir finden ein für integrierbare Systeme typisches regelmäßiges Netz sich schneidender Kreise und Geraden. Die zentrale Lagerung stört die Integrierbarkeit nicht, da die Rotationsinvarianz nicht gebrochen wird.
Anders verhält es sich bei rechteckigen Platten (siehe Abb. 2.2(b)). Hier reduziert die Befestigung die Symmetrie und das Billard wird pseudointegrierbar .
Abbildung 2.2(c) schließlich zeigt eine Chladni-Figur für eine nicht integrierbare Platte in Form eines Sinai-Viertel-Billards.
Ähnliches schreibt MC Gutzwiller in "Chaos in Classical and Quantum Mechanics", 1990 (Seite 234):
Ein Satz von Uhlenbeck (1976) besagt, dass es eine generische Eigenschaft von Eigenfunktionen ist, sich nicht schneidende Knotenlinien zu haben.
Wir sehen also, dass die Knotenlinien normalerweise vermeiden, sich zu kreuzen. Das Kreuzen von Knotenlinien ist eine Ausnahmesituation, die einige zusätzliche Bedingungen erfordert (zB Integrierbarkeit des Billards) und leicht durch Störungen zerstört werden kann.
FRAGE: Gibt es eine mathematische oder physikalische Analogie zwischen Anticrossing von Knotenlinien und Anticrossing von Energieniveaus in Quantensystemen? Wenn wir Parameter eines Hamiltonoperators ändern, kreuzen sich Energieniveaus in integrierbaren Systemen und stoßen sich in chaotischen ab – genau das gleiche Verhalten zeigen die Knotenlinien, allerdings im Koordinatenraum. Lässt sich diese Analogie irgendwie quantitativ beschreiben, oder ist es nur ein Zufall?
Ja .
Die grundlegende Idee ist, dass in den scheinbar zufälligen chaotischen Systemen die Koinzidenzen , die Kreuzungen von Knotenlinien oder Energieniveaus entsprechen, typischerweise unwahrscheinlich sind.
Beide Effekte resultieren also aus der Unregelmäßigkeit des Chaos und treten in stochastischen Beschreibungen des chaotischen Billards auf:
durch das Random Wave Model (RWM) modellierte Wellenfunktionen; und
Spektren, die durch die Statistik der Random Matrix Theory (RMT) beschrieben werden.
In der Erwartung, dass sich die ergodischen Eigenschaften der chaotischen Bahnen in ihren Wellengegenstücken im nicht integrierbaren Billard widerspiegeln, wird vermutet [ Berry, 1977 ], dass die entsprechenden Chladni-Figuren durch ein geeignetes Gaußsches Zufallswellenensemble (das RWM) simuliert werden können.
In dieser stochastischen Beschreibung wird die nicht generische Natur von Knotenkreuzungen besonders relevant, da Uhlenbecks Theorem impliziert, dass Kreuzungen mit verschwindender Wahrscheinlichkeit auftreten:
als Schnittpunkt zweier Knotenlinien verschwindet nicht nur die Wellenfunktion, , aber auch sein Gradient, weil die partiellen Ableitungen entlang jeder Knotenlinie Null sind. Daher müssen drei gleichzeitige Bedingungen auferlegt werden an der Knotenkreuzung; aber während eine einzelne Bedingung eine Zeile in definiert Ebene, und eine doppelte Bedingung einen isolierten Punkt definiert, kann eine dreifache Bedingung im Allgemeinen nicht erfüllt werden.
Das ist Gutzwiller ( Ihre Referenz ) sehr klare Beschreibung des Kerns von Uhlenbecks Theorem.
Jüngste Übersichten sind Jain & Samajdars (2017) Nodal portraits of Quantum Billiards: Domains, Lines, and Statistics und Nonnenmachers (2010) Anatomy of Quantum Chaotic Eigenstates ( eprint , arXiv ).
Im Gegensatz zu regulären Systemen weisen viele chaotische Quantensysteme im Vergleich zum mittleren Abstand keine eng beieinander liegenden Energieniveaus auf. Und das gilt auch dann, wenn Systemparameter variiert werden, was zur sogenannten Energieniveau-Abstoßung führt .
Nach der Bohigas-Giannoni-Schmit-Vermutung lässt sich diese Verteilung der Ebenenabstände im Rahmen der Random Matrix Theory verstehen , die postuliert, dass komplizierte (Quanten-)Systeme durch Matrizen aus zufälligen Elementen (unter Berücksichtigung einer gegebenen Symmetrie) beschrieben werden können.
Kopieren von Michael Cross Introduction to Chaos Notes , Kapitel 29 (pdf) :
Dies kann in Begriffen des wohlbekannten Phänomens der Niveauabstoßung verstanden werden: Zwei Energieniveaus, die sich zu kreuzen scheinen, wenn ein Parameter variiert wird, scheinen einander abzustoßen, so dass keine Kreuzung auftritt. Dies wird leicht durch die motiviert Fall:
wo Energieniveaukreuzung erwartet werden könnte . Tatsächlich (siehe Abbildung oben) sind die Energieniveaus damit für ungleich null Die Ebenen bleiben durch die Entfernung auseinander , und beide zu überqueren und Null sein müssen, mit entsprechend reduzierter Wahrscheinlichkeit für zufällige Matrixelemente.
Also wiederum, wie beim Satz von Uhlenbeck, wird es in der stochastischen Beschreibung unwahrscheinlich, dass die für eine Kreuzung notwendigen Bedingungen (hier von Energieniveaus) alle gleichzeitig erfüllt sind.
Der BGS-Vermutung wurde eine halbklassische Erklärung angeboten.
valerio
Alexej Sokolik
EigenDavid