Wenn man versucht, Einsteins Gleichungen zu bekommenRμ ν−12Gμ νR =Tμ ν
Aus dem Variationsprinzip ergibt sich, dass man die kovariante Form des Energie-Impuls-Tensors definieren kannTμ ν
:
δSM=12∫D4X− g−−−√Tμ νδGμ ν.
Ich versuchte, Ausdruck für zu bekommen
Tμ ν
des elektromagnetischen Feldes. Ich ging von der unveränderlichen Aktion aus
∫D4X− g−−−√Lich m;Lich m= −116 πFμ νFμ ν,
Wo
Fμ ν
Tensor des elektromagnetischen Feldes:
Fμ ν=∂Av∂Xμ−∂Aμ∂Xv.
Wenn ich wähle
Fμ νFμ ν=Fμ νGμ σGvτFστ
dann gibt Variation:
−116 π∫D4X− g−−−√{ 2Gαβ _Fαμ _Fβv−12Gμ νFϵ ζFϵ ζ} δGμ ν.
Also schließe ich
T( ich m )μ ν= −14π _(Gαβ _Fαμ _Fβv−14Gμ νFϵ ζFϵ ζ) .
Lassen Sie uns das im Hinterkopf behalten
Tμ νδGμ ν= −Tμ νδGμ ν.
Jetzt die Hauptsache. Was wäre, wenn ich wählen würde
Fμ νFμ ν
folgender Ausdruck:
Fμ νFμ ν=Fμ νGμ σGvτFστ.
Indem wir wie oben vorgehen, erhalten wir
−116 π∫D4X− g−−−√{ 2Gαβ _Fμα _Fvβ+12Gμ νFδϵFδϵ} δGμ ν,
was mich zu dem Schluss zwingt
Tμ ν=14π _(Gαβ _Fμα _Fvβ+14Gμ νFδϵFδϵ) .
Aber wenn ich die Indizes
senke, bekomme ich
Gμ σGvτTστ=T~μ ν=14π _(Gμ σGvτGαβ _FσaFτβ+14Gμ νFδϵFδϵ) ,
was
nicht ist Tμ ν
wegen Erstsemester. Was mache ich falsch? Warum kovariante Komponenten des Vektorpotentials
A
ist hier sinnvoller als kontravariante?
LRDPRDX