Es ändert sich - Sie erhalten einen zusätzlichen Begriff. Ich habe das in Echtzeit ausgearbeitet, also gab es wahrscheinlich einen eleganteren Weg, dies zu tun, und es kann gut sein, dass sich ein oder zwei Tippfehler eingeschlichen haben. Korrekturen erwünscht. Ich habe auch den Begriff "Lorentz-Vektor" verwendet, um auf das zu verweisen, was wir einen 4-Vektor in (3+1)-Dimensionen nennen würden, und den Begriff "räumlicher Vektor", um auf das zu verweisen, was wir einen 3-Vektor nennen würden.
Wir bleiben bei (2+1)-Dimensionen, sodass der allgemeine Lorentz-Boost (der auf einen Lorentz-Vektor wirkt) durch die folgende Matrix dargestellt werden kann:
Λ =⎛⎝⎜γ− γβNX− γβNj− γβNX1 + ( γ− 1 )N2X( γ− 1 )NXNj− γβNj( γ− 1 )NXNj1 + ( γ− 1 )N2j⎞⎠⎟
wo die Geschwindigkeit des zweiten Rahmens in Bezug auf den ersten istβ⃗ = β(NX,Nj)
.
Lassen Sie uns ohne Einschränkung der Allgemeinheit unsere x-Richtung mit dem ersten Boost ausrichten, sodass die erste Lorentz-Transformation dargestellt werden kann durch
Λ1=⎛⎝⎜γ1−γ1β10−γ1β1γ10001⎞⎠⎟
So wäre die Zusammensetzung der Boosts
Λ21=Λ2⋅Λ1=⎛⎝⎜γ2−γ2β2NX−γ2β2Nj−γ2β2NX1 + (γ2− 1 )N2X(γ2− 1 )NXNj−γ2β2Nj(γ2− 1 )NXNj1 + (γ2− 1 )N2j⎞⎠⎟⋅⎛⎝⎜γ1−γ1β10−γ1β1γ10001⎞⎠⎟
=⎛⎝⎜γ2γ1( 1+ _β2β1NX)−γ2γ1NX(β2+NXβ1) +γ1β1(N2X− 1 )−γ2γ1Nj(β2+NXβ1) +γ1β1NXNj−γ2γ1(β2NX+β1)γ2γ1NX(β2β1+NX) +γ1( 1 −N2X)γ2γ1Nj(β2β1+NX) −γ1NXNj−γ2β2Nj(γ2− 1 )NXNj1 + (γ2− 1 )N2j⎞⎠⎟
WennNX= 1
UndNj= 0
, dies reduziert sich auf
Λ21=⎛⎝⎜γ2γ1( 1+ _β2β1)−γ2γ1(β2+β1)0−γ2γ1(β2+β1)γ2γ1( 1+ _β2β1)0001⎞⎠⎟
Sie können das sehen, wenn wir definierenγ21=γ2γ1( 1+ _β2β1)
Undβ21=β2+β11 +β2β1
dann haben wir nur noch einen Schub:
Λ21=⎛⎝⎜γ21−γ21β210−γ21β21γ210001⎞⎠⎟
Ein im ursprünglichen Rahmen ruhendes Objekt würde also mit Lorentz-Geschwindigkeit gesehen
u =⎛⎝⎜γ21−γ21β210−γ21β21γ210001⎞⎠⎟⋅⎛⎝⎜100⎞⎠⎟=⎛⎝⎜γ21−γ21β210⎞⎠⎟
und Raumgeschwindigkeit−β⃗ 21
nach den beiden Rahmenwechseln.
Im Allgemeinen sind die Dinge leider komplizierter. Das hätten wir
u =⎛⎝⎜γ2γ1( 1+ _β2β1NX)−γ2γ1NX(β2+NXβ1) −γ2β1N2j−γ2γ1Nj(β2+NXβ1) +γ1β1NXNj⎞⎠⎟
wo wir das verwendet haben
N2X− 1 = −N2j
.
Wir können ein bisschen mehr neu anordnen, um zu bekommen
u =⎛⎝⎜γ2γ1( 1+ _β2β1NX)−γ2γ1(NXβ2+β1) +N2jγ1β1(γ2− 1 )−γ2γ1Njβ2−NXNjγ1β1(γ2− 1 )⎞⎠⎟
Rückt näher. Erinnere dich daranγ2− 1 =β2γ2
, Soγ− 1 =β2γ2γ+ 1
, und wir können sagen
u =⎛⎝⎜⎜⎜⎜γ2γ1( 1+ _β2β1NX)−γ2γ1(NXβ2+β1) +N2jγ22γ1β1β22γ2+ 1−γ2γ1Njβ2−NXNjγ22γ1β22β1γ2+ 1⎞⎠⎟⎟⎟⎟
Vermietungγ21=γ2γ1( 1+ _β2β1NX) =γ2γ1( 1+ _β⃗ 2⋅β⃗ 1)
und es ausrechnen,
u =γ21⎛⎝⎜⎜⎜⎜⎜1−NXβ2+β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1+γ2γ2+ 1N2jβ22β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1−Njβ21 +β⃗ 2⋅β⃗ 1−γ2γ2+ 1NXNjβ22β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1⎞⎠⎟⎟⎟⎟⎟
Lassen Sie uns definierenβ⃗ A=β⃗ 2+β⃗ 11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
Undβ⃗ B=γ2γ2+ 1β2× (β2×β1)1 +β⃗ 2⋅β⃗ 1=γ2γ2+ 1β⃗ 2(NXβ2β1) −β⃗ 1(β22)1 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
. Beachten Sie, dass
X^⋅β⃗ A=NXβ2+β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
j^⋅β⃗ A=Njβ21 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
X^⋅β⃗ B=γ2γ2+ 1N2Xβ22β1−β22β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1=γ2γ2+ 1−N2jβ22β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
Und
j^⋅β⃗ B=γ2γ2+ 1NXNjβ22β11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1
Endlich können wir unsere Geschwindigkeitsadditionsformel definieren. Es wird beobachtet, dass ein Objekt, das im ursprünglichen Rahmen ruht, Lorentz-Geschwindigkeit hat
u = (γ21−γ21β⃗ 21)
und Raumgeschwindigkeit
−β⃗ 21= − (β⃗ A+β⃗ B) =− (β⃗ 2+β⃗ 11 +β⃗ 2⋅β⃗ 1+γ2γ2+ 1[β⃗ 2× (β⃗ 2×β⃗ 1)1 +β⃗ 2⋅β⃗ 1] )
Woγ21=γ2γ1( 1+ _β⃗ 2⋅β⃗ 1)
.
Pfui. Grob. Aber da hast du es. Wenn die Geschwindigkeiten kolinear sind, verschwindet der zweite Term natürlich, aber im Allgemeinen ändert er sowohl die Größe als auch die Richtung der resultierenden Geschwindigkeit. Beachten Sie auch, dass die Reihenfolge wichtig ist - das Umkehren der Reihenfolge der Boosts ändert den zweiten Term auf nicht triviale Weise (nicht nur ein Vorzeichenwechsel).
wahrscheinlich_jemand
SRS
ACuriousMind