Betrachten Sie folgendes Quantensystem: ein Teilchen in einem eindimensionalen Kasten (= unendlicher Potentialtopf). Die Wellenfunktionen der Energieeigenzustände verschwinden alle außerhalb der Box. Aber die Positions-Eigenzustands-Wellenfunktionen verschwinden nicht alle außerhalb der Box. Jeder von ihnen ist eine Delta-Funktion an einer bestimmten Stelle, und einige dieser Stellen liegen außerhalb der Box. Es scheint also, dass es keine Überlappung zwischen bestimmten Ortseigenzuständen und allen Energieeigenzuständen gibt. Die Energieeigenzustände überspannen also nicht den gesamten Hilbertraum! Und diese Positionszustände haben eine null Wahrscheinlichkeit für irgendein Energieergebnis in einer Messung!
Nun, ich weiß, dass, wenn man von einem unendlichen Potentialtopf spricht, angenommen wird, dass sich das Teilchen nicht außerhalb des Topfes befinden kann. Aber ich sehe keinen Grund, dies aus den Postulaten der Quantenmechanik anzunehmen. Gibt es ein implizites zusätzliches Postulat, das besagt: "Der Hilbert-Raum des Systems wird von den Eigenzuständen des Hamilton-Operators (und nicht von anderen Operatoren wie Position) aufgespannt"? Oder ist das unendliche Potential gut nur ein schlecht definiertes System, weil es Unendlichkeiten enthält (genau wie freie Teilchen ...)?
Das Problem ist, dass Sie davon ausgehen, dass die Postulate der Quantenmechanik Systemen automatisch eine vollständige Positionsdarstellung zuweisen ... während einige Systeme (wie ein Teilchen mit Spin) eine solche Darstellung nicht haben.
Die Lösung besteht also darin, sich die Postulate der Quantenmechanik genau anzusehen. Es gibt eine Menge abstrakter - Zustände sind Strahlen im Hilbert-Raum, Observable sind hermitische Operatoren, die Existenz einer Hamiltonschen, normalen einheitlichen Evolution darunter, Wahrscheinlichkeiten sind Erwartungswerte, was passiert mit Messungen und so weiter - aber keiner davon sagt etwas aus Sie wissen , welcher Hilbert-Raum für welches physikalische System verwendet werden soll oder welche hermiteschen Operatoren Sie für Ihre speziellen physikalischen Observablen verwenden sollen.
Dafür braucht man zunächst viel körperliche Intuition, und man folgt einem allgemeinen Rezept, das mehr oder weniger so geht
Wenn das System eine klassische Darstellung hat, die eine kanonische symplektische Struktur mit Orts- und Impulskoordinaten enthält, die auf der gesamten reellen Linie definiert sind, und eine Poisson-Klammer, die erfüllt , dann weisen Sie einen Hilbert-Raum-Tensorfaktor von zu zu jeder Raumdimension mit Position als die Operator und Impuls als solche und eine solche Ableitung.
und die als kanonische Quantisierung bekannt ist .
Beachten Sie einen wichtigen Vorbehalt in diesem Rezept: Es erfordert, dass die Position in einem unbegrenzten Intervall definiert wird. Wegen des Darstellungssatzes von Neumann , der die kanonischen Vertauschungsbeziehungen postuliert erfordert automatisch das Spektrum von beiden .
Dies ist ein sehr kniffliger Punkt, und sogar Dirac ist damit gestolpert: Er schlug eine Quantentheorie für die Phase eines harmonischen Oszillators vor (The Quantum Theory of the Emission and Absorption of Radiation. PAM Dirac. Proc. R. Soc. Lond . A 114 Nr. 767, S. 243–65 (1927) ), die sich schließlich als grundlegend fehlerhaft herausstellte. (Eine gute Quelle dafür ist wahrscheinlich R. Lynch, Phys. Rep. 256 , 367 (1995) , aber Elsevier scheint im Moment down zu sein.)
Das Fazit ist, dass Sie sich Ihr klassisches System ansehen müssen , bevor Sie entscheiden, wie Sie es quantisieren möchten. Beinhaltet das klassische System für ein Teilchen in einem unendlichen Schacht die Positionen außerhalb des Schachts? Wenn ja, welches Potenzial besteht dort? Er muss „sehr groß“ sein, da „unendlich“ kein gültiger Wert eines Operators ist (z )... und dann bist du wieder in einem endlichen Brunnen.
Wenn Ihr klassisches System keine Positionen außerhalb dieser Box enthält, müssen Sie vorsichtig sein, wie Ihr Quantensystem aussehen soll. Sie können Ihr Quantensystem definitiv nicht bitten, mehr als Ihr klassisches zu tun, daher sollten Positionszustände außerhalb der Box nicht Teil Ihres Hilbert-Raums sein. Auf einen Schlag behebt dies Ihr Problem: Energie-Eigenzustände werden den gesamten Hilbert-Raum überspannen.
Sie müssen immer noch entscheiden, welche Operatoren Sie für Impuls und Energie verwenden müssen, und die körperliche Intuition leistet hier normalerweise gute Dienste. Wenn Sie jedoch genau wissen wollen, warum wir Dinge so tun, wie wir sie tun, dann sollten Sie sich das klassische System als Anleitung zum Quantisieren ansehen. Zufälligerweise ist das klassische System nicht völlig störungsfrei, und alle Probleme, die Sie beim Quantisieren haben, haben Sie möglicherweise schon beim Betrachten des klassischen Systems gesehen! Für eine interessante Betrachtungsweise empfehle ich das Papier
Klassische Symptome von Quantenkrankheiten. Chengjun Zhu und John R. Klauder. Bin. J. Phys. 61 nr. 7, p. 605 (1993) .
Dazu gehört auch eine Erörterung genau dieses Problems am Ende von Abschnitt III.
Mein Verständnis ist, dass bei verschiedenen Problemen in der Quantenmechanik der letzte Schritt darin besteht, den Hilbert-Raum auf physikalisch zulässige Zustände zu beschränken. Bei diesem Problem erfordert eine solche Beschränkung, dass der Zustand ausschließlich auf dem räumlichen Intervall gestützt wird, in dem das Potential endlich ist. Dies würde bedeuten, dass die Auflösung Ihres Paradoxons darin besteht, dass die Positionseigenzustände außerhalb dieses Intervalls nicht im Hilbert-Raum liegen.
Dies ist nicht das einzige Beispiel für eine solche Einschränkung. Beim harmonischen Oszillator gibt es eine ähnliche Einschränkung, dass wir unseren Hilbert-Raum auf Zustände beschränken, die schließlich bis zum Vakuum vernichtet werden können, und wir lehnen diejenigen ab, die beliebig abgesenkt werden können. In ähnlicher Weise stellen wir bei der Quantisierung des Vektorfelds fest, dass die nichtphysikalischen Freiheitsgrade Zustände der Nullnorm zulassen, um die Physikalität wiederherzustellen, und eine Theorie, die den entsprechenden Eichbedingungen gehorcht, lehnen wir diese ab.
Dies ist nur eine Frage der Wahl einer Basis für den Vektor(Hilbert)-Raum: Die Menge der Ortseigenzustände ist eine Basis, die Menge der Energieeigenzustände eine andere. Sie können in Bezug zueinander ausgedrückt werden (Vektoren/Zustände von Basis B1 können als Summe von Vektoren von Basis B2 ausgedrückt werden).
Alles in der Theorie der Vektorräume ...
OP sagte: "Aber der Punkt meiner Frage ist, dass für das Teilchen in der Box ein bestimmter Positionseigenzustand (jeder, der als Wellenfunktion ein Dirac-Delta außerhalb der Box hat) nicht in Form von Energieeigenzuständen ausgedrückt werden kann."
Ah, du hast recht, jetzt verstehe ich deine Frage. Ich denke, der Punkt ist, dass der Brunnen unendlich ist. Für einen endlichen Potentialtopf haben Sie immer "ungebundene" höhere Energiezustände, die verwendet werden können, um die Eigenvektoren außerhalb der Box zusammenzufassen. Im Falle eines unendlichen Brunnens haben diese Zustände eine unendliche Energie (ihre Energie geht ins Unendliche, wenn Sie den Energiebrunnen ins Unendliche wandern lassen). Auf diese Weise "verschwinden" sie gewissermaßen aus dem Modell. Aber: Wenn Sie dasselbe für die Positionseigenzustände akzeptieren (diese nur außerhalb der Box tropfen lassen), ist alles wieder in Ordnung: Sie haben "Universum" in einer Box (ein Universum, in dem die Koordinate per Design auf ein bestimmtes Intervall begrenzt ist) und wieder alle Positionen Eigenzustände können zum Aufbau von Energieeigenzuständen verwendet werden und umgekehrt.
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