Ich mache meine ersten Schritte beim Erlernen der Quantenmechanik und lerne etwas über Diracs Bra-Ket-Notation. Ich versuche zu verstehen, was das innere Produkt ist.
Mein bisheriges Verständnis: Das innere Produkt ist eine Operation zwischen zwei Vektoren, die einen Skalar zurückgibt. Damit können wir Orthogonalität definieren: Zwei Vektoren sind orthogonal, wenn ihr inneres Produkt 0 ist. Das innere Produkt ist eine Verallgemeinerung des Skalarprodukts, das ich bisher verwendet habe, das im Wesentlichen das innere Produkt ist, das auf Vektoren in beschränkt ist , immer wieder echte Scaler. Ein innerer Produktraum ist ein Vektorraum, für den das innere Produkt definiert ist.
Hier bin ich verwirrt: Bisher habe ich das Skalarprodukt auf Vektoren aus demselben Vektorraum angewendet. Darüber hinaus aus Wikipedia: Das innere Produkt "ordnet jedem Vektorpaar im Raum [des inneren Produkts] eine skalare Größe zu, die als inneres Produkt der Vektoren bekannt ist."
Als ich jedoch Shankars Prinzipien der Quantenmechanik durchgegangen bin, habe ich gelernt, dass der Vektorraum von Kets einen zugehörigen Vektorraum von BHs hat, seinen dualen Raum. Das Lehrbuch besagt, dass das Skalarprodukt nur zwischen BHs und Kets definiert ist und daher nur zwischen einem Vektorraum und seinem dualen Raum. Ich habe nichts über ein inneres Produkt Kets oder BHs gefunden, und mein Bauchgefühl ist, dass es keinen Sinn machen würde. Sind die zugehörigen Vektorräume zu BHs und Kets keine inneren Produkträume? Oder wäre das innere Produkt einfach bedeutungslos?
Zusammenfassend ist das innere Produkt innerhalb eines Vektorraums dasselbe wie das innere Produkt zwischen BHs und Kets, oder verwechsle ich zwei verschiedene Ideen? Was sind im Allgemeinen die Operanden, auf die das Skalarprodukt wirkt?
Das innere Produkt ist eine Karte
die zwei Vektoren eines Vektorraums sendet (in der QM ist das eigentlich nicht nur ein Vektorraum, sondern sogar ein Hilbertraum) zu den komplexen Zahlen. In physikalischer Notation sind Vektoren in werden oft in Bra-Ket-Notation als Ket geschrieben . Ein Grund dafür ist, sie von "normalen" endlichdimensionalen Vektoren zu unterscheiden, die mit einem Pfeil oben geschrieben sind. Der Punkt ist, dass Vektoren im Hilbert-Raum abstrakte Objekte sind, sie unterscheiden sich von (aber oft äquivalent zu) einer Menge von Zahlen die in gewisser Weise die Darstellung dieses Vektors sind.
Ein "BH-Vektor" ist eine Karte
die Vektoren im Hilbert-Raum an die komplexen Zahlen sendet, wobei das zuvor definierte innere Produkt verwendet wird. Hier, ist irgendein Vektor In der Tat die Karten (Lesen Sie das als einzelnes Objekt, nicht als komplex konjugiert) eigentlich auch aus einem Vektorraum, da man sie addieren und mit einer Zahl multiplizieren kann, weshalb sie auch als BH-Vektoren bezeichnet werden. Jeder BH-Vektor entspricht auch eindeutig einem Vektor in (es besteht ein Isomorphismus zwischen den beiden Vektorräumen), weshalb wir sowohl die Abbildung als auch den entsprechenden Ket-Vektor im Skalarprodukt mit bezeichnen können .
Ja, es ist im Wesentlichen dasselbe. Gegeben zwei Kets , , definieren wir das Skalarprodukt , und dies ermöglicht es uns, den dualen Raum der BHs als den Raum der funktionalen Funktionen auf dem Ket-Raum zu definieren
Ein Wort der Vorsicht jedoch. Dies funktioniert nur wirklich für den endlichdimensionalen inneren Produktraum. Für den endlichdimensionalen Hilbert-Raum ist klar, dass zwischen Bras und Kets ein (Anti-)Isomorphismus besteht (Anti- bezieht sich auf komplexe Konjugation). Der Riesz-Darstellungssatz erweitert dieses Ergebnis auf den unendlichdimensionalen Hilbert-Raum (Vollständigkeit ist erforderlich). Allgemeiner kann es für einen unendlichdimensionalen Vektorraum Funktionale oder BHs im dualen Raum geben, die nicht Kets entsprechen, und es kann Kets geben, so dass keine entsprechende Funktion gemäß einem inneren Produkt definiert ist.
Wenn Sie einen unendlich dimensionalen Raum haben (wie wir es normalerweise in qm tun), dann können Sie davonkommen, so zu tun, als ob es die meiste Zeit funktioniert, auch wenn es nicht so ist. Zum Beispiel geben wir vor , dass wir einen Hilbert-Raum haben, der von Positionszuständen aufgespannt wird , sondern das innere Produkt ist eine Deltafunktion. Wir geben vor, dass dies alles in der Verteilungstheorie behandelt wird, aber eigentlich ist es das nicht. Es gibt strenge Einschränkungen in der Theorie der Verteilungen. Soweit es die gewöhnliche Quantenmechanik betrifft, sind mir keine ernsthaften Probleme bekannt, aber in der relativistischen Quantenmechanik gibt es schwerwiegende Probleme, die zu Abweichungen in qed führen. Letztendlich bedeutet dies, dass es keine mathematische Definition von Quantenfeldern gibt, wie sie allgemein in der Quantenfeldtheorie verwendet wird.
Ich habe diese Probleme in A Construction of Full QED Using Finite Dimensional Hilbert Space angesprochen . Auch in Light After Dark III: The Mathematics of Gravity and Quanta , in dem ich eine mathematisch strenge Behandlung gebe.
Roger Wadim
Herr Lolo
Roger Wadim
Karl Franz
yuggib