Ich arbeite mich derzeit durch die Methode der induzierten Darstellungen, um die unitären irreduziblen Darstellungen der Poincare-Gruppe zu berechnen.
Konventionen/Notation
Metrische Signatur
Die Indizes i,j,k laufen über 1,2,3, während alle anderen lateinischen Indizes über 0,1,2,3 laufen.
Kontext
In diesem Thread werde ich den (positiv definiten) Nicht-Null-Massenfall betrachten. Ich nehme den Standardschwung zu sein wobei m die Quadratwurzel des Eigenwerts des Casimir-Operators ist . Die entsprechende kleine Gruppe ist .
Der zweite Casimir-Operator ist das Quadrat des Pauli-Lubanski-Vektors; . Für den Standardimpuls gilt Wo ist der i-te Rotationsgenerator (dh um die i-te Raumachse). Daher, . Aus QM kennen wir die Eigenwerte von Sind . Nach Schurs Lemma gilt also bei jedem Irrep der Poincare-Gruppe: . Id ist der Identitätsoperator ... \mathbb{1} funktioniert nicht.
Wenn ich also einen Wert für m festlege (und damit die Massenschalenoberfläche festlege), dann werden die unitären Irreps der Poincare-Gruppe (für dieses m) durch den 'Spin' s klassifiziert.
In diesem Fall kann die Methode der induzierten Wiederholungen wie folgt ausgedrückt werden:
Also wie die homogene Lorentz-Transformation zu erarbeiten wirkt auf den Staat , müssen wir die einheitlichen Irreps der kleinen Gruppe ausarbeiten.
Per Konvention nehme ich die Standard-Lorentz-Transformation, , sein
Frage/Lösungsversuch
Leider haben wir in meinem nicht-relativistischen QM-Kurs während des Studiums nie über die Spindarstellungen der Rotationsgruppe gesprochen , also versuche ich jetzt, diese Lücke zu schließen. Ich bin ein wenig verwirrt darüber, wie wir den einheitlichen Irreps konstruieren , insbesondere bin ich mir nicht sicher, wie ich die Matrixelemente berechnen soll . Dies ist meine Frage, und das Folgende ist, was ich bisher habe.
Bei dem Versuch, das, was ich im Grundstudium QM gelernt habe, mit dem oben Gelernten zu übersetzen, bin ich zu folgenden Schlussfolgerungen gekommen:
Definiere den 3-Vektor was der folgenden Algebra gehorcht:
Auf die übliche Weise können wir das ausrechnen:
Nach Weinberg gilt für eine infinitesimale Drehung , wir haben das
Um eine Darstellung einer endlichen Drehung zu erhalten, müssen wir den infinitesimalen Fall potenzieren:
Wir können also die unitären Darstellungen der kleinen Gruppe berechnen von:
Wir können dies explizit berechnen, indem wir die Gleichungen (2) und (3) verwenden, und daher ist die Größe der Matrix D für ein festes s (2s+1)(2s+1).
Ich denke, was ich bisher gesagt habe, ist größtenteils richtig (aber ich hätte gerne eine Bestätigung). Wenn das, was ich gesagt habe, tatsächlich richtig ist, dann habe ich das Problem, dass ich nicht weiß, wie man dazwischen übersetzt Und . Zum Beispiel, gegeben (4), wie kann ich die entsprechenden Matrixelemente von berechnen ? Ich weiß, dass es eine Beziehung geben muss, weil sie beide nur Drehungen sind. Daher kann ich darauf schließen . Aber es scheint, dass die Standardmethode zur Berechnung der gewünschten Matrixelemente darin besteht, die Standard-Lorentz-Transformationen zu verwenden, die ich im Kontextabschnitt bereitgestellt habe ... aber für mich scheint dies nur nützlich zu sein, wenn wir eine explizite Methode zur Berechnung der Elemente haben der Vertretung von , wie Gleichung (4). Gibt es so einen expliziten Ausdruck? Beifall.
Diese Antwort basiert auf diesem Artikel von A. Ungar.
Ungar hat die Thomas-Rotationsformel berechnet, die fast das ist, was Sie brauchen. Ich werde das allgemeine Verfahren beschreiben, und in einigen Fällen werde ich Sie für den Beweis an Ungar verweisen. Ich werde (genau wie Ungar) die Boosts eher in Geschwindigkeiten als in Impulsen ausdrücken. Wenn Sie möchten, können Sie die Übung mit der Impulsparametrisierung wiederholen. Von Wikipedia haben wir
Der entscheidende Punkt beim Auffinden der Wigner-Rotation ist die Beobachtung, dass jede Lorentz-Transformation (nicht eindeutig) als Produkt eines Boosts und einer Rotation zerlegt werden kann:
und für die rechte Seite
Daher:
Das beobachten wir muss die folgende Beziehung erfüllen
Wo ist der Winkel zwischen den Vektoren Und
Um die obige Antwort zu ergänzen, haben die Spinmatrizen für beliebigen Spin kompakte explizite Ausdrücke [1][2].
Die Quellen enthalten explizite Ausdrücke für Spin Und . Mit diesen können Sie potenzieren, um die explizite Darstellung jeder Rotation auf jedem Spin zu erhalten. Objekt:
Im Allgemeinen ist das Ergebnis für beliebige Spin- ist nicht so hübsch, wie es beim Spin- (und wohl Spin- ).
Zusammenfassend kann man mit den Ergebnissen von David Bar Mosche (oben) den Thomas-Rotationsvektor berechnen entsprechend der Wigner-Rotation. Dann können Sie mit diesen Ergebnissen die Wirkung dieser Thomas-Rotation (naja, wirklich jede beliebige räumliche Rotation) auf einen Spin explizit berechnen. Objekt für alle .
[1] https://en.wikipedia.org/wiki/Spin_(Physik)#Higher_spins
Noiralef