In einem anderen Beitrag haben wir die oszillierende Ladung in einem Wasserstoffatom diskutiert, und die Meinung schien zu sein, dass es tatsächlich eine oszillierende Ladung gibt, wenn man die Überlagerung der 1s- und 2p-Zustände betrachtet. Einer der Korrespondenten (freecharly) ging etwas weiter und sagte, dass Schrödinger diese oszillierende Ladung für die Strahlungsquelle hielt. Ich frage mich, ob die tatsächliche Berechnung dies bestätigt? Insbesondere im Fall des Wasserstoffatoms in dieser speziellen Überlagerung, erhalten Sie die korrekten Abklingzeiten für die Überlagerung von Zuständen, wenn Sie die Maxwell-Gleichungen auf die oszillierende Ladung anwenden und davon ausgehen, dass, wenn das System Energie durch Strahlung verliert, die "Wahrscheinlichkeit" fließt vom 2p- in den 1s-Zustand entsprechend der im System verbleibenden Energiemenge?
BEARBEITEN: Einige Leute lehnen die Grundvoraussetzung der Frage auf unterschiedliche Weise ab, also lassen Sie es mich etwas spezifischer machen: Ich frage nicht, ob Wasserstoffatome TATSÄCHLICH in einer bestimmten Überlagerung dieser Zustände EXISTIEREN. (Das kann ich in einer anderen Frage fragen.) Was ich hier frage, ist, WENN Sie (nur um genau zu sein) eine 50-50-Überlagerung der 1s- und 2p-Zustände nehmen und die Maxwell-Gleichungen auf die oszillierende Ladung anwenden UND das annehmen Wenn das Atom strahlt, sinkt die Wahrscheinlichkeit so vom angeregten Zustand in den Grundzustand, dass die Energieerhaltung erhalten bleibt ... Wenn Sie all diese Dinge tun, erhalten Sie ein Ergebnis, das mit der Standard-QM übereinstimmt?
Ich vermute, dass die Ergebnisse (zumindest ungefähr) korrekt sind, da Barut seine „Selbstfeld-Elektrodynamik“ entwickelt hat (siehe zB http://phys.lsu.edu/~jdowling/publications/Barut89b.pdf ) und Ergebnisse behauptet sehr nah an denen von QED. In der Eigenfeldelektrodynamik wird Strahlung durch die Ladungsdichte in Bezug auf die Wellenfunktion auf übliche Weise (für das Dirac-Feld) erzeugt.
Ich bin enttäuscht, dass niemand in dieser Diskussionsgruppe eine endgültige Antwort darauf posten konnte, ob die halbklassische Berechnung, die Maxwell-Gleichungen auf die quantenmechanisch schwingende Ladung anwendet, das richtige Ergebnis für die Emission von Strahlung aus einer Anregung liefert Wasserstoffatom. Ich schätze Achmetelis Verweis auf eine verwandte Veröffentlichung, aber er geht nicht direkt auf diese Frage ein. Ich werde diese Frage also nach bestem Wissen und Gewissen selbst beantworten müssen, indem ich eine Berechnung vom Typ "Rückseite des Umschlags" demonstriere.
Ich sagte, ich wollte die 50-50-Überlagerung der 1s- und 2p-Zustände betrachten. Also müssen wir zuerst das maximale Dipolmoment der Überlagerung kennen. Ich habe das Ergebnis auf dieser Website der University of Texas von Prof. Richard Fitpatrick gefunden. Ich glaube, ich interpretiere es richtig, wenn ich sage, dass die maximale Ladungsverschiebung 0,4 Angström beträgt (etwa 75% des Standardradius des Grundzustands).
Dann brauchen wir die Frequenz der Schwingung. Dies ist natürlich die Differenzfrequenz, die der Energiedifferenz von 10,5 eV der Zustände entspricht, oder 1,6 x 10^16 rad/sec.
Jetzt können wir die Beschleunigung berechnen. Der einfachste Weg, dies zu tun, besteht darin, so zu tun, als ob es sich um eine gleichmäßige kreisförmige Bewegung handelt, und w^2*r zu verwenden. Ich bekomme eine Beschleunigung von 10^22/m-sec^2. (Da es sich tatsächlich um eine harmonische Bewegung und nicht um eine kreisförmige Bewegung handelt, erhalten wir im Endergebnis einen Fehlerfaktor von 2.)
Jetzt setze ich diese Beschleunigung einfach in die Larmour-Formel ein. Die Larmour-Formel findet man überall im Internet, aber ich habe einfach alle physikalischen Konstanten in Zahlenwerte umgerechnet, und es kommt auf
**Radiated Power = 6 x 10^-54 a^2**
Sie sehen, wenn ich meinen Beschleunigungswert in diese Formel einsetze, erhalte ich eine Gesamtstrahlleistung von 6 x 10^-10 Watt. Dies teilen wir durch 2, um die harmonische Bewegung gegenüber der Kreisbewegung zu berücksichtigen.
Ist das die richtige Leistung? Um das herauszufinden, müssen wir in die „Übergangszeit“ umrechnen. Die Gesamtenergie des angeregten Zustands beträgt 10,5 (nennen wir es 10) eV, was 1,6 x 10^-18 Joule entspricht. Wenn wir die Energie durch die Leistung dividieren, erhalten wir die Lebensdauer des angeregten Zustands von nur etwa 5 Nanosekunden. Oder vielleicht irre ich mich in Bezug auf die Energie und sollte sie als Hälfte nehmen (wegen der Überlagerung), was mir dann eine Lebensdauer von 2,5 Nanosekunden geben würde. So ähnlich.
Dies ist vielleicht nicht genau, aber ich denke, es ist ziemlich im Stadion.
Emilio Pisanty
John Duffield
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Martin Green
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