Betrachten Sie eine Observable, sagen wir den Hamiltonian, und die Symmetriegruppe davon, wobei zufällige Entartung ausgeschlossen ist. Zerlegen Sie nun den Zustandsraum in die direkte Summe von Eigenräumen, die jeweils von der Menge von Eigenvektoren mit demselben Eigenwert aufgespannt werden.
Es wird oft behauptet (zB A. Zee, "group in a nut", S. 163-164), dass ein solcher Eigenraum ein irrep ist. Ich verstehe, dass es notwendigerweise eine Repräsentation der Gruppe ist, aber warum ist es ein Irrep? Gilt auch die Umkehrung, dass ein Irrep der Gruppe notwendigerweise ein solcher Eigenraum ist?
Um die Frage zu klären, betrachten Sie den Hamiltonian eines Systems, das nur eine Symmetrie hat, . dann heißt es, dass jeder der durch Eigenvektoren mit gleichem Energieeigenwert und Gesamtdrehimpuls aufgespannten Unterräume des Zustandsraums eine Irrep bildet.
Eines der Probleme mit dem informellen Casual-Stil von Ref. 1 ist, dass es schwierig ist, genaue Aussagen zu extrahieren. Ref. 1 macht mehrere ungenaue oder sogar falsche Aussagen, weil Kontext und Annahmen aus dem entsprechenden Absatz fehlen.
Nehmen wir der Einfachheit halber an, dass der Hilbertraum des Systems ist endlichdimensional, und überlasse es dem Leser, auf unendlichdimensionale Hilbert-Räume zu verallgemeinern.
Lassen ein linearer diagonalisierbarer Operator sein .
Lassen
Lassen
Dann lässt sich das leicht überprüfen ist eine Gruppe und so ist eine Darstellung von (oder einer seiner Untergruppen). Da hat OP recht muss keine irreduzible Darstellung sein .
Verweise:
Ein Eigenraum des Hamilton-Operators ist nicht nur ein Repräsentant der Symmetriegruppe G, sondern auch ein gemeinsamer Eigenraum für einen vollständigen Satz von Observablen/Symmetriegeneratoren .
Angenommen, ein Eigenraum des Hamilton-Operators ist kein Irrep von , sondern eine direkte Summe zweier unterschiedlicher Irreps Und . Wenn Und entsprechende Unterraumprojektoren sind, ist es immer möglich, ein Observable zu definieren deren Eigenwerte unterscheiden Und , und die notwendigerweise mit dem Hamilton-Operator kommutiert, mit dem vollständigen Satz , und mit allen Transformationen in . Aber dann allein ist kein vollständiger Satz von Observablen/Symmetriegeneratoren mehr. Das komplette Set muss nun enthalten und der ursprüngliche Eigenraum spaltet sich in unterschiedliche Eigenräume A und B auf, jeder ein Irrep der erweiterten Symmetriegruppe usw.
ZeroTheHero
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Emilio Pisanty