Die Stringtheorie basiert auf Chew-ish-Strings, Saiten, die dem S-Matrix-Prinzip von Geoffrey Chew folgen. Diese Saiten haben die Eigenschaft, dass ihre gesamte Streuung über den Saitenaustausch erfolgt, so dass die Amplituden vollständig durch das Summieren von Weltblättern und durch die Topologie gegeben sind. Dies führt zu einer erfolgreichen Theorie der Schwerkraft, wir wissen, Einzigartigkeit, wir wissen usw.
Ich möchte genau wissen, wie viel von der S-Matrix-Philosophie von Chew-Mandelstam, jenem protoholographischen Prinzip, das historisch so wichtig für die Entwicklung der Stringtheorie war, logisch notwendig ist, um die Stringwechselwirkungen abzuleiten. Dies wird in moderneren Behandlungen verdeckt, weil diese bestimmte Dinge, die historisch schwierig waren und direkt aus der S-Matrix kamen, für selbstverständlich halten.
Eines dieser Dinge, die als selbstverständlich angesehen werden, ist, dass Strings nur interagieren, indem sie andere Strings austauschen, und dass diese Interaktion die Weltblatt-Dualität respektiert. In einem kürzlichen Austausch (hier: Was sind die Details zum Ursprung der Saitentheorie? ) schlug Lubos Motl vor, dass dies nur aus der Annahme abgeleitet werden kann, dass es eine Art Saitenanregung gibt und dass diese Saite konsistent interagiert. Ich möchte diese Behauptung mit Beispielen untersuchen, um genau festzustellen, wie viele zusätzliche Annahmen sich hinter dieser Behauptung verbergen.
Die Annahme, dass Strings Strings mit Doleh-Horn-Schmidt-Dualität austauschen, entspricht der Annahme, dass die einzige Wechselwirkung zwischen Strings das topologische Austauschdiagramm aus der Stringtheorie ist. Diese Annahme fixiert nicht nur die durch das Spektrum gegebene Wechselwirkung der Saiten, sie fixiert das Spektrum und sogar die Dimension der Raumzeit, sie fixiert alles. Es ist also eine sehr seltsame Physik. Ich glaube, dass diese Annahme Chew / Mandelstam-Physik ist und dass Sie keine Zeichenfolgen ableiten können, ohne sie zu verwenden.
Es gibt N Skalarfelder der Masse m und NU(1) Eichfelder. Der Skalar k hat eine Ladung +1 unter der Eichfeldnummer k und eine Ladung -1 unter dem Eichfeld k+1 (mit periodischen Grenzen, sodass Skalar N und 1 interagieren).
Jedes U(1) wird von einer separaten SU(2) bei einer hohen Energie durch einen Technicolor-Mechanismus gebrochen, der irrelevant ist, aber der die U(1) bei hohen Energien in eine asymptotisch freie Theorie einbettet, so dass die Theorie ist völlig konsistent.
Diese N Skalare können eine Materiekette bilden, bestehend aus einem Teilchen vom Typ 1, gebunden an ein Teilchen vom Typ 2, gebunden an ein Teilchen vom Typ 3 usw. um eine Schleife herum, die sich wieder um Teilchen 1 schließt. Ich werde dies das Gummiband nennen.
Ferner sind die N verschiedenen Skalare in der fundamentalen Darstellung einer SU(N)-Eichtheorie jeweils getrennt, so dass einzelne Quanten dieser Skalare durch Einschluss unendliche Masse haben. Die Kopplung der SU(N) wird auf der Gummibandskala infinitesimal sein, so dass sie die Dynamik nicht beeinflusst.
Das Gummiband ist eines der Baryonen der Theorie. Wenn Sie sich nur die Gummibanddynamik ansehen und zwei Gummibänder kollidieren, können Sie U (1) -Quanten zwischen entsprechenden Punkten auf dem Gummiband austauschen und Van-der-Waals-Wechselwirkungen mit großer Reichweite erhalten, die sich aufteilen und wieder verbinden. Aber es gibt keine Dualität.
Bei einem "Baryon" im Modell enthält es N Skalare. Wenn die Skalare nicht die Zahlen 1...N sind, binden sie nicht aneinander, und wenn die Skalare 1...N sind, dann binden sie aneinander, setzen einige U(1)-Photonen frei und bilden ein geschlossenes gebundenes Gummiband bei einer niedrigeren Energie um das N-fache der Bindungsenergie jedes Paares (ungefähr). Die isolierten Teilchen sind unendlich massiv, daher ist der leichteste baryonische Zustand in der Theorie das Gummiband.
Das Gummiband hat Schwingungsanregungen. Für große N erhalten Sie ein Spektrum, das der Frequenz einer 1-dimensionalen Zeichenfolge fester Länge entspricht. Es gibt Moden, die den N Teilchen entsprechen, die übereinander sitzen, sich mit 1 Drehimpulseinheit drehen, sich auseinander bewegen und schrumpfen usw.
Die Gummibandeffektivtheorie gilt für Energien oberhalb der Baryonenmasse im gebundenen Zustand und unterhalb der Masse eines geschnittenen Gummibandes, und sie gilt auch weit darüber. Aber die Wechselwirkungen des Gummibandes haben nichts mit der Stringtheorie zu tun.
In Ihrem Konstrukt sind es die Segmente des Gummibands, die den (offenen) Saiten der Stringtheorie ähneln - den Flusslinien, die die Skalare verbinden. Die natürliche Einbettung des Gummibands in die Stringtheorie würde die Interpretation der Skalare als nulldimensionale Domänenwände beinhalten, wobei an jeder dieser "0-Brane" zwei Wand-String-Verbindungen vorhanden sind. Da die Wände normalerweise Eichtheorien enthalten würden, müsste es sich anscheinend um eine N = 2-Eichtheorie handeln (um einen Skalar zu enthalten), die in eine N = 0-Eichtheorie gebrochen ist. Die Einbettung eines Gummibandes in die Stringtheorie, falls vorhanden, könnte also eine Menge Struktur erfordern, die von Ihrem Ausgangspunkt aus unsichtbar ist; obwohl diese Struktur vielleicht in einer AdS/CFT-Analyse Ihrer Technicolor-Theorie auftauchen würde?
Bearbeiten : Ja, ich denke, der "offensichtliche" Weg, eine Feldtheorie mit "Gummibändern" in die Stringtheorie einzubetten, besteht darin, mit einem AdS-Dual nach einer geeigneten N = 2-superkonformen Köchertheorie zu suchen und dann Massen hinzuzufügen / Susy mit VEVs zu brechen wie in Seiberg-Witten 1994.
Columbia
Ron Maimon
Mitchell Porter
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