Angenommen, ich möchte Streuamplituden in einer Quantenfeldtheorie mit der folgenden Aktion berechnen:
Hier habe ich Materie (ohne gravitative Wechselwirkungen) und einige Möglichkeiten von Raumzeit-Topologien einbezogen. Nach einiger Suche im Internet habe ich festgestellt, dass abhängig von der Raumzeitstruktur drei topologische Begriffe hinzugefügt werden können:
Erste Frage: Wenn ich diese Terme einbeziehen will, muss ich dann den Gravitationsterm (die Einstein-Hilbert-Wirkung) einbeziehen oder kann ich eine Quantenfeldtheorie nur mit diesen topologischen Termen konstruieren?
Berechnung der Partitionsfunktion
mit den Materiefeldern führt zu endlichen Ergebnissen; Die Quantisierung der Schwerkraft ist aufgrund der Nichtrenormierbarkeit noch nicht bekannt. In der Stringtheorie ist die Summe über Topologien als Gattungserweiterung bekannt; kann ich eine ähnliche Erweiterung über Topologien für eine 4-dimensionale Raumzeit durchführen? Kann ich in einer Quantenfeldtheorie eine flache Raumzeit, aber unterschiedliche Topologien und unterschiedliche Verteilungen von Raumzeitgrenzen annehmen und wenn ja, wie würde die Zustandssumme genau aussehen?
Ich könnte QFT auch in klassisch gekrümmter Raumzeit machen, aber die Quantisierung von Feldern wird schwieriger; daher: Minkowski-Metrik auf Regionen wo Quantenfelder definiert werden können.
Wenn ich eine Aktion mit Grenzen habe, dh und ich mache Moduserweiterung in -Platz für die Felder dann treten nicht einfach Delta-Verteilungen für die Energie-Impuls-Erhaltung auf (es ist ), wird stattdessen auftreten wenn es eine Grenze der Raumzeit gibt. Dies impliziert, dass es Amplituden geben wird, bei denen Energie und Impuls nicht erhalten bleiben, und aufgrund der Symmetrie der sinc-Funktion mit dem Argument hat der Energiegewinn die gleiche Wahrscheinlichkeit wie der Energieverlust; somit bleibt im Mittel noch Energie erhalten. Indem man die Grenze nimmt , die Sinc-Funktion wird zur Delta-Funktion; Das bedeutet, dass diese Energie- und Impulsüberschüsse Quanteneffekte sind.
Die letzte Frage lautet: Was würde ein Beobachter sehen, wenn die Raumzeit irgendwo eine oder mehrere Grenzen hat? Wird der Beobachter sehen, dass Teilchen-Antiteilchen-Paare für eine Weile in der Nähe dieser Grenzen auftauchen?
Meine Hauptidee ist, dass Gravitationsterme vernachlässigt werden können, aber topologische Terme respektiert werden können, so dass man eine Erweiterung für die Streuamplitude hat
mit der Kopplung an den Pontryagin-Term und wobei der erste Term in der Erweiterung für eine Raumzeit ohne Grenzen ist (Energie-Impuls in diesem Beitrag streng erhalten). Ich fasse die Fragen zusammen:
Hinweise wären sehr willkommen!
Antwort auf die erste Frage: Es kommt auf die Energie- und Längenskala an. Wenn die Energiedichte des Systems ausreichend klein ist, kann ich Gravitationsbeiträge vernachlässigen. Formuliert man Einsteins Feldgleichungen in dimensionslosen Parametern (mit Tilde bezeichnet), gilt:
.
Hier, ist die charakteristische Längenskala und die charakteristische Massenskala. Man beobachtet, dass die Gravitationsquellen proportional dazu sind ; somit kann für kleine Massen und große Längen die Schwerkraft vernachlässigt werden.
Antwort auf alle anderen Fragen: Die ganze Aktion ist lokal diffeomorphismusinvariant und hängt nicht von Verschiebungen ab (Generator von Diffeomorphismen) der Raumzeit. Wir werden jedoch Pfadintegrale der Form berechnen
das kann im Allgemeinen die Summe über nicht stetige Funktionen von enthalten (kein Diffeomorphismus; er verändert die Topologie der Raumzeit-Mannigfaltigkeit!). Das bedeutet auch, dass wir das Integral über die Verschiebung in verschiedene Topologien und in ECHTE Diffeomorphismen aufteilen müssen; somit:
.
Die Auswertung des Wegintegrals über Verschiebungen ist nun möglich und kann zu einem Spurfestlegungsfaktor führen abhängig von Geisterfeldern . Der Faktor ist nur von der Topologie abhängig. Dieser Begriff ergibt eine Zahl. Endlich:
.
Wenn man sich mit Lagrange-Dichten befasst, die über Mannigfaltigkeiten mit Löchern integriert sind, erhält man Begriffe wie anstelle von Delta-Verteilungen nach Fourier-Modus-Zerlegungen. Man kann zeigen, dass dies auch für einen Delta-Verteilungsterm gilt . Ein solcher Begriff kodiert einfach Heisenbergs Unschärferelation.
Prof. Legolasov
kryomaxim
Jim
kryomaxim