Beim Lesen von Griffiths Introduction to Quantum mechanics und der Verwendung von MIT 8.04 QP-1-Vorträgen von Adam Allans als ergänzende Quelle, um das Thema Streuung von Partikeln für das Stufenpotential zu verstehen, stieß ich auf ein Problem, das Griffiths interessanterweise für die Delta-Potentialbarriere erwähnt, aber es ist Auflösung ist mir nicht ganz klar.
Wenn wir die Analyse eines Teilchens mit Energie durchführen größer als die Stufenpotentialbarriere dh und unter der Annahme, dass die Barriere bei positioniert ist , dann ergeben sich die Energieeigenfunktionen beim Lösen der Energieeigenwertgleichung (zeitunabhängige Schrödingergleichung).
Es wäre sehr nett, wenn jemand eine Begründung liefern könnte, warum diese Funktionen verwendet werden können und wenn nicht, wie würde dann das Wellenpaket verwendet werden, das die Randbedingungen erfüllt .
In den Kommentaren zu der Frage habe ich erwähnt, dass die Lösung mit ebenen Wellen "die richtigen Antworten liefert". Der Grund dafür hängt mit dem Begriff der Zeitunabhängigkeit zusammen.
Jedes Experiment, bei dem Sie ein einzelnes Teilchen auf eine Barriere / Streustelle schießen und dann messen, wo das ausgehende Teilchen landet, ist intrinsisch ein zeitabhängiges Experiment und entspricht der Wellenpaketbehandlung des Problems.
Aber wenn wir das Problem im Rahmen von TISE behandeln wollen, brauchen wir ein zeitunabhängiges Experiment, und zwar ein Continuous-Beam-Experiment . Ein Unterrichtsbeispiel ist ein Beugungsexperiment, bei dem wir einen Laser durch einen Schlitz/ein Schlitzsystem/Etalon usw. richten und das Intensitätsmuster beobachten, das sich auf einem Bildschirm entwickelt. Jede solche Demonstration dauert eine saganeske Anzahl von Perioden und kann vernünftigerweise als ewig behandelt werden.
Aber im Fall eines (idealerweise ewigen) Strahls erwarten wir nicht, dass die Wellenfunktion auf Eins normiert wird, weil es nicht nur ein Teilchen gibt. Es gibt (in der idealisierten Version) unendlich viele Strahlteilchen, also Haben
Damit das funktioniert, brauchen wir eher, dass die einzelnen Strahlpartikel nicht miteinander interagieren, aber das ist im Fall eines Lasers mit geringer Leistung mehr oder weniger automatisch.
Bei diesem Problem müssen wir keine Zeitabhängigkeit berücksichtigen. Es ist, als ob das Teilchen in der Nähe des Stufenpotentials vorhanden und in der Zeit „eingefroren“ wäre. Auch hier können wir die Position des Teilchens im Energie-gegen-Position-Diagramm nicht genau bestimmen, da dies gegen das Unsicherheitsprinzip verstößt, und deshalb müssen wir den gesamten Raumbereich berücksichtigen / lösen (dh links und rechts vom Stufenpotential). zum selben Zeitpunkt. Es ist nicht wie ein Film der klassischen Welt, wo ein Teilchen aus der Unendlichkeit reist, das Potenzial trifft und davonfliegt; wo alle drei Ereignisse zu unterschiedlichen Zeitpunkten stattfinden.
Sie können sich das grob so vorstellen, als gäbe es eine Art Einwegkanal, einer geht nach links und der andere nach rechts mit den Gewichtungsfaktoren A und B. Das Partikel darf nur diese bereits vorhandenen Spuren verwenden. Auf keinen Fall sehen wir ein im Raum reisendes Teilchen als Funktion der Zeit. Wenn wir nach lösen oder , bestimmen wir die Wahrscheinlichkeit, dass Partikel links oder rechts davon landen wenn wir es, sagen wir, beobachten.
Sie haben auch gefragt, ob Sie ein Wellenpaket verwenden und dann die Randbedingungen anwenden möchten. Ich denke, es kann eine schwierige Aufgabe sein, da ein sich im Raum bewegendes Wellenpaket (Teilchen) in dem Moment zu zerfallen beginnt, in dem wir die Zeit in die Gleichung einführen. Es ist, als ob die Welle dazu neigt, sich an beiden Extremen zu verlängern, was es schwierig macht, Randbedingungen zu normalisieren und anzuwenden.
QMechaniker
Tachyon209
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dmckee --- Ex-Moderator-Kätzchen
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