Ich bin verwirrt über eine Reihe von Dingen in Bezug auf Zwei-Elektronen-Systeme und Spin. Hier ist (vielleicht zu viel) Darstellung, fahren Sie mit " das Problem " fort, wenn Sie möchten:
Betrachten Sie das Heliumatom in dem vereinfachten Bild, in dem wir die Elektron-Elektron-Abstoßung ignorieren, und lassen Sie esψn l m
die üblichen Raumwellenfunktionen sein, und lassenχ↑
,χ↓
die simultanen Eigenfunktionen von bezeichnenS2
UndSz
. Schreiben Sie dann die Ein-Elektronen-Wellenfunktionen als
ϕ ( ich ) = ψ (Rich) χ (Sich) ,ich ∈ { 1 , 2 }
Wo
ich
ist die Abkürzung für die Raum- und Drehkoordinaten
(Rich,Sich)
. Gegeben zwei Ein-Elektronen-Wellenfunktionen
ϕ1
,
ϕ2
wir können mit der Slater-Determinante immer eine entsprechende antisymmetrische Zwei-Elektronen-Wellenfunktion bilden:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√det [ϕ1( 1 )ϕ2( 1 )ϕ1( 2 )ϕ2( 2 )] .
Jetzt habe ich Probleme, die Eigenzustände von Helium zu konstruieren (in diesem vereinfachten Bild). Nach Griffiths nehmen wir an, dass sich ein Elektron im "Grundzustand" befindet (dh eine Raumwellenfunktion hatψ100
) während sich das andere Elektron in einem "Zustand" befindetψn l m
.
Für den Fall, dass beide Elektronen die Raumwellenfunktion habenψ100
dann lassen wir
ϕ1=ψ100χ↑,ϕ2=ψ100χ↓
und unter Verwendung der Slater-Determinante erhalten wir
ϕ ( 1 , 2 ) =ψ100(R1)ψ100(R2) [χ↑(S1)χ↓(S2) −χ↓(S1)χ↑(S2) ] .
Den Spinteil erkennen wir als „Singlet“, mit totalem Spin
0
. Wir bemerken auch, dass dies die einzig mögliche Wellenfunktion (bis zur Gesamtphase) ist, bei der sich beide Elektronen in der "
ψ100
State". Ich habe das Gefühl, dass ich diesen Fall verstehe, aber ich habe ihn aufgenommen, um sicherzustellen, dass wir auf derselben Seite sind.
Das Problem (tl;dr): Betrachten Sie nun den Fall, wo ein Elektron drin istψ100
und der andere befindet sich in einem anderen "Zustand", zψ200
. Griffiths sagt mir, dass wir mögliche Zwei-Elektronen-Zustände finden, indem wir die symmetrischen und antisymmetrischen Raumwellenfunktionen konstruieren
ψS(R1,R2) =12–√(ψ100(R1)ψ200(R2) +ψ200(R1)ψ100(R2) ) ,
ψA(R1,R2) =12–√(ψ100(R1)ψ200(R2) −ψ200(R1)ψ100(R2) )
und Paarung mit einer antisymmetrischen bzw. antisymmetrischen Spinfunktion:
ϕ ( 1 , 2 ) =ψS(R1,R2) [χ↑(S1)χ↓(S2) −χ↓(S1)χ↑(S2) ] ,(Unterhemd)
ϕ ( 1 , 2 ) =⎧⎩⎨⎪⎪ψA(R1,R2)χ↑(S1)χ↑(S2)ψA(R1,R2) [χ↑(S1)χ↓(S2) +χ↓(S1)χ↑(S2) ]ψA(R1,R2)χ↓(S1)χ↓(S2)(Triplett)
Ich kann verstehen, warum dies gültige Zustände sind, aber es scheint mir, dass dies nicht alle möglichen Zustände sind. Zum Beispiel vermieten
ϕ1=ψ100χ↑,ϕ2=ψ200χ↓
dann erhalten wir unter Verwendung der Slater-Determinante eine weitere antisymmetrische Wellenfunktion mit Gesamtspin
0
:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√[ψ100(R1)ψ200(R2)χ↑(S1)χ↓(S2) −ψ200(R1)ψ100(R2)χ↓(S1)χ↑(S2) ] .
Wie passen diese beiden Ansätze zusammen? Ist es möglich, diese letzte Wellenfunktion zu bilden, indem man Linearkombinationen der Singulett-/Triplett-Wellenfunktionen nimmt? Können Sie die Singulett-/Triplett-Wellenfunktionen mit Schiefer-Determinanten bilden? Gibt es auch einen Grund, einen Ansatz dem anderen vorzuziehen?
ACuriousMind
Petur
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