Bei perturbativer QFT in flacher Raumzeit konvergiert die Störungsausdehnung typischerweise nicht, und Schätzungen des Verhaltens von Störungsamplituden großer Ordnung zeigen Mehrdeutigkeit der Störungsausdehnung der Ordnung wo ist der Expansionsparameter. Diese Mehrdeutigkeit wiederum hängt mit der Existenz asymptotisch euklidischer klassischer Lösungen (Instantons) zusammen, die zu diesen Korrelationsfunktionen beitragen und deren Beitrag die Mehrdeutigkeit in der Störungsentwicklung auflöst und eine nicht-störungsfreie Vervollständigung der Theorie ermöglicht.
All diese altbekannten Dinge sind ein Vorspiel zu meiner Frage nach der Schwerkraft. Naiverweise gelten noch alle Aussagen über die Störungsentwicklung, zumindest wenn man die Probleme lösen kann, die sich aus der Nicht-Renormierbarkeit der Theorie ergeben (also die einzelnen Terme in der Reihe definieren). Optimistisch vielleicht für SUGRA das sollte möglich sein. Dies erinnert an die Frage nach der Existenz von Instantonen, nämlich:
Gibt es nicht-triviale asymptotisch euklidische Lösungen in Gravitationstheorien?
Nun gibt es wohlbekannte Objekte, die "Gravitationsinstantonen" genannt werden, aber diese sind nicht asymptotisch euklidisch. Vielmehr sind sie asymptotisch lokal euklidisch – sie asymptoten zu einem Quotienten des euklidischen flachen Raums. Der Unterschied bedeutet, dass diese Objekte nicht wirklich zu Korrelationsfunktionen (oder eher zu den Punkt-S-Matrix-Elementen) um die flache Raumzeit herum beitragen. Meine Frage ist, ob Objekte, die einen Beitrag leisten, in einigen (vielleicht unkonventionellen) Gravitationstheorien existieren.
Die Antwort ist ja in Dimensionen, in denen es eine exotische Sphäre gibt . Die Antwort lautet also ja in den Dimensionen 7,8,9,10,11,13,14,15 ... (In 4 Dimensionen hängt die Existenz einer solchen exotischen Kugel von der Auflösung der glatten 4-dimensionalen Poincare-Vermutung ab . ) Die Logik, warum dies der Fall ist, ist wie folgt ...
Für jedes euklidische Yang-Mills-Instanton I existiert immer ein "Anti-Instanton" -I, so dass das Instanton I, wenn es "weit" vom Anti-Instanton -I getrennt ist, ein Eichfeld I - I ergibt, das homotop zum trivialen Eich ist Feld A=0.
Da I - I homotop zum trivialen Eichfeld A=0 ist, muss man I - I in Wegintegrale einbeziehen. In solchen Pfadintegralen kann I bei x zentriert sein und –I kann bei y zentriert sein. Wenn x und y sehr weit voneinander entfernt sind, dann erzeugt dies durch Clusterzerlegung das gleiche Ergebnis wie ein isoliertes Instanton I bei x. Deshalb spielen Instantonen bei Pfadintegralen eine Rolle.
Wendet man diese Logik auf die Schwerkraft an, möchte man ein Instanton J und ein Anti-Instanton -J finden, so dass J - J diffeomorph zur ursprünglichen Mannigfaltigkeit ist. Wenn es ein solches Paar gibt, sollte J als Instanton und -J als Anti-Instanton interpretiert werden.
Die Menge exotischer Sphären bildet eine Gruppe unter verbundener Summe. Daher existiert für jede exotische Sphäre E eine inverse exotische Sphäre -E, so dass die zusammenhängende Summe von E und -E die Standardsphäre ist.
Betrachten Sie nun eine Mannigfaltigkeit M der Dimension n=7,8,9,10,11,13,14,15... Da M diese Dimension hat, gibt es eine exotische Sphäre E der Dimension n und eine inverse exotische Sphäre -E so dass die zusammenhängende Summe von E und -E die Standardkugel ist. Da die zusammenhängende Summe der Standardkugel und M zu M diffeomorph ist, können diese exotischen Kugeln gegenüber unserer obigen Argumentation als Instantonen in n Dimensionen interpretiert werden.
Diese Logik wurde erstmals in Abschnitt III von Wittens Artikel Global gravitational anomalies vorgestellt .
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