Wenn wir uns die Hilbert-Räume selbst ansehen, finden wir tatsächlich die rätselhafte Gleichheit
C2×C2=C2⊗C2=C4
Das Tensorprodukt der Qubit-Räume ist also gleich den Paaren nicht verschränkter Zustände.
So scheint es zumindest.
Die vordergründige Gleichheit ist im physikalischen Zusammenhang falsch, weil die Isomorphie zwischenC2×C2
UndC2⊗C2
würde die Karte nicht gebenv × w = ( v , w ) ↦ v ⊗ w
, aber von einem anderen. In der Tat, die Karte
C2×C2→C2⊗C2, (v1,v2,w1,w2) ↦ v ⊗ w = (v1w1,v1w2,v2w1,v2w2)
ist kein Isomorphismus, da Vektoren wie
( 1 , 0 , 0 , 1 )
Lügen Sie nicht in seinem Bild. Obwohl die Räume von nicht verschränkten und allen Zuständen
abstrakt isomorph sind, sind sie es nicht in einer Weise, die darauf hindeuten würde, dass alle Zustände verschränkt sind.
Der Übergang zum projektiven Hilbert-Raum erledigt das für uns (entfernt die oberflächliche Gleichheit), und dann erhalten wir die Segre-Einbettung der unverschränkten Zustände in den Gesamtraum:
S2×S2→ SC4
Wo
S2= PC2
ist die bekannte
Bloch-Kugel . Diese Abbildung ist
nicht bijektiv, sondern nur ein "Teil" der größeren
Hopf-Faserung
S3→S7→S4
die verwendet werden können, um das vollständige Zwei-Qubit-System zu beschreiben. (Für Details zu dieser Hopf-Faserung siehe
"Geometry of verschränkte Zustände, Bloch-Sphären und Hopf-Fibrationen" von R. Mosseri und R. Dandoloff)
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