Ich habe zwei Fragen zur Verwendung des Konzepts der Ununterscheidbarkeit zur Bestimmung der Zustandssumme in der statistischen Mechanik, wie zum Beispiel bei der Bestimmung der Zustandssumme eines idealen Gases.
1: Warum nehmen wir an, dass die Teilchen im Gas nicht unterscheidbar sind? In der QM ist eine Menge von N Teilchen nur dann ununterscheidbar, wenn ihre kombinierte Wellenfunktion entweder symmetrisch (Bosonen) oder antisymmetrisch (Fermionen) unter Austausch zweier Teilchen ist. Warum treffen wir diese Annahme für die kombinierte Wellenfunktion der Teilchen im Gas (deren Einzelteilchen-Wellenfunktionen wie üblich durch die Lösungen des Teilchen-in-einem-3D-Box-Problems gegeben sind)?
2: Es wurde festgestellt, dass, wenn die Anzahl möglicher Einzelteilchenzustände bei niedriger Energie viel höher ist als die Anzahl der Teilchen, die Zustandssumme angenähert werden kann, indem ein Faktor von 1/(N!) eingeführt wird (wobei N die Anzahl von ist Partikel), um die Ununterscheidbarkeit der Partikel zu berücksichtigen. Dies liegt daran, dass die meisten Zustände des Systems so sein werden, dass alle Teilchen in unterschiedlichen Energieniveaus gefunden werden. Aber wenn wir davon ausgehen, dass es sich bei den Teilchen um Fermionen handelt, MÜSSEN sich die Teilchen dann doch in unterschiedlichen Zuständen befinden (aufgrund des Pauli-Prinzips), was bedeutet, dass die Einführung des Faktors 1/(N!) exakt (und nicht nur eine Annäherung) ist?
1: Warum nehmen wir an, dass die Teilchen im Gas nicht unterscheidbar sind?
Denn wenn wir das nicht tun, stellen wir fest, dass die Entropie des Systems nicht extensiv ist (siehe das Gibbs-Paradoxon ), was zu offensichtlichen Verletzungen des zweiten Hauptsatzes der Thermodynamik führt. Die von Josiah Gibbs vorgeschlagene Lösung besteht darin, die Partikel als nicht unterscheidbar zu behandeln, indem ein zusätzlicher Faktor eingeführt wird in der Multiplizitätsfunktion. Dies ist eine der Möglichkeiten, wie sich eine grundlegende quantenmechanische Eigenschaft in einem scheinbar klassischen System manifestiert.
2: [..]Aber wenn wir davon ausgehen, dass die Teilchen Fermionen sind, dann MÜSSEN die Teilchen sicherlich in verschiedenen Zuständen sein (aufgrund des Pauli-Prinzips), was bedeutet, dass die Einführung des Faktors 1/(N!) exakt ist (und nicht nur eine Annäherung)?
Nein, es ist immer noch eine Annäherung. Stellen Sie sich vor, Ihr System hat drei Energieniveaus und drei Teilchen mit einer Gesamtenergie von .
Als Randnotiz ist die Wahrscheinlichkeit dafür, dass alle drei Teilchen die gleiche Energie haben wie klassisch berechnet, für ununterscheidbare Bosonen und für ununterscheidbare Fermionen. Dies informiert die Faustregel, dass Bosonen mit größerer Wahrscheinlichkeit denselben Zustand einnehmen, als eine klassische Analyse vermuten lässt, wobei für Fermionen die entgegengesetzte Regel gilt.
Warum nehmen wir an, dass die Teilchen im Gas nicht unterscheidbar sind? In der QM ist eine Menge von N Teilchen nur dann ununterscheidbar, wenn ihre kombinierte Wellenfunktion entweder symmetrisch (Bosonen) oder antisymmetrisch (Fermionen) unter Austausch zweier Teilchen ist. Warum treffen wir diese Annahme für die kombinierte Wellenfunktion der Teilchen im Gas (deren Einzelteilchen-Wellenfunktionen wie üblich durch die Lösungen des Teilchen-in-einem-3D-Box-Problems gegeben sind)?
Ich denke, Sie haben das rückwärts. Wir erhalten das Ergebnis, dass Teilchen entweder Fermionen oder Bosonen sind, gerade weil wir davon ausgehen, dass sie nicht unterscheidbar sind. Wenn Sie davon ausgehen, dass Teilchen in der statistischen Mechanik nicht unterscheidbar sind, erhalten Sie entweder fermionische oder bosonische Modelle.
Warum nehmen wir an, dass Teilchen nicht unterscheidbar sind? Denn „nicht unterscheidbar“ ist nur eine Art zu sagen, dass wir alle Eigenschaften der Partikel in unserem Modell berücksichtigen, das heißt, es gibt nichts, was ich messen kann, das ich nicht bereits als Variable in Betracht ziehe, die es mir erlauben würde zwei Teilchen zu unterscheiden.
Beispiel: Angenommen, ich habe zwei Teilchen gleicher Masse und ohne Ladung. Sie haben 2 einzigartige Eigenschaften, die sie identifizieren: ihre Position und ihr Momentum. Sie sind "ununterscheidbar" in dem Sinne, dass, wenn ich Partikel nehme und ändere es so, dass seine Position und sein Impuls denen des Teilchens entsprechen , und umgekehrt, dann effektiv im Modellpartikel ist Teilchen geworden , und umgekehrt, und nichts an der Physik hat sich geändert. Das System verhält sich genau so, als ob ich nichts getan hätte. Wenn die Teilchen bis auf Position und Impuls in allem identisch sind, wie wollen Sie sie sonst bezeichnen, wenn nicht "das Teilchen, das hier ist und langsam ist, und das Teilchen, das dort ist und schnell ist"? Daher macht es keinen Sinn, Labels wie "particle und Teilchen ", aber alle Labels, die wir brauchen, sind in den Staaten.
Wo die Ununterscheidbarkeitsannahmen interessant werden, ist, dass wir normalerweise diese Bezeichnungen für Teilchen haben : Sie sind die Bezeichnungen der entsprechenden Hilbert-Räume, die den kombinierten Raum bilden . Der Prozess, Bosonen und Fermionen aus unterscheidbaren Teilchen zu erhalten, ist der Prozess der Auswahl der Teile von das ist unveränderlich unter dem Austausch dieser Bezeichnungen, was eine mathematische Art zu sagen ist "wenn ich Teilchen zuweise alle Eigenschaften von Partikeln und umgekehrt ändert sich nichts".
Das ändert sich drastisch, wenn man die Partikel künstlich unterscheidbar macht, man ihnen zB eine feste Position zuweist, zB "das Partikel links und das Partikel rechts", und man das Verhalten einer anderen Variablen modellieren will, sagen wir ihr dreht sich. Dann ist das System unter dem Austausch der Teilchen nicht invariant, dh Sie möchten, dass "oben unten" ein physikalisch unterschiedlicher Zustand von "unten oben" ist, und daher haben Sie keine Fermionen oder Bosonen mehr. Dies ist beispielsweise bei Gitterspinsystemen der Fall.
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