Um Streuamplituden in der nichtabelschen Eichtheorie korrekt zu berechnen, muss man Feynman-Diagramme mit internen Faddeev-Popov-Geistern (fiktive fermionische Skalare, die nur intern in Schleifendiagrammen erscheinen, nicht als externe Beine) einbeziehen. Ich habe viele verschiedene Vorträge von Hochenergieexperimentatoren und Teilchenphänomenologen gesehen, die viele komplizierte Schleifen-Feynman-Diagramme enthalten, die Streuprozesse mit starker und schwacher Wechselwirkung beinhalten (z . B. hier und hier ). Aber ich habe noch nie einen Experimentator gesehen, der jemals ein Feynman-Diagramm gezeigt hat, das einen internen FP-Ghost-Propagator enthält. Warum kommen sie damit durch, die FP-Geister zu vernachlässigen?
OP fragt, wie Phänomenologen davonkommen können, die FP-Geister zu vernachlässigen. Die Antwort ist, dass sie es nicht können . In einem Vortrag können Sie irrelevante Dinge weglassen, um die Dinge einfach zu halten. In die vollständige Berechnung müssen Sie die FP-Ghosts einbeziehen (oder einen Ghost-freien Formalismus verwenden, der im Allgemeinen viel umständlicher ist, z. B. die axiale oder einheitliche Spurweite).
Für ein explizites Beispiel einer Veröffentlichung aus dieser Woche (aus dem Abschnitt über Phänomenologie zu arXiv) siehe Dynamical Symmetry Breaking by SU(2) Gauge Bosons . Insbesondere im Anhang finden Sie eine explizite Berechnung, die Geister erfordert (obwohl die entsprechenden Diagramme nicht gezeigt werden, sondern auf eine ältere Arbeit verweisen). Siehe auch Die Methode des globalen R* und ihre Anwendungen . Ein Beispiel aus dem letzten Monat finden Sie unter Evidence of Ghost Suppression in Gluon Mass Dynamics . Es gibt unzählige Beispiele. Es könnte nicht anders sein: Sie brauchen Geister, um eichinvariante Ergebnisse zu erhalten. Wenn Sie es nicht getan haben, warum sollten die Leute sie überhaupt vorstellen?
Vielleicht findet OP normalerweise keine Geisterschleifen in phänomenologischen Arbeiten, weil letztere dazu neigen, Ergebnisse aus anderen Arbeiten zu verwenden, anstatt sie selbst zu berechnen. Beispielsweise ist die Beta-Funktion einer QFT ein unverzichtbares Objekt, das ständig in phänomenologischen Arbeiten verwendet wird; aber diese Artikel neigen dazu, die Formel aus theoretischen Artikeln zu zitieren, in denen sie zuerst berechnet wurde. Es muss nicht erneut berechnet werden. Unnötig zu erwähnen, dass ein Theoretiker, als er es berechnete, Geister benutzte. Die Phänomenologen zeigen einfach das Ergebnis, damit Sie die Geister dort nicht sehen. Aber wie die echten Geister sind sie da, ob Sie sie sehen oder nicht.
Alternativ liegt ein weiterer Grund darin, dass sich viele phänomenologische Arbeiten gewöhnlich mehr um die qualitative Beschreibung des Systems kümmern als um die quantitativen Details. Daher reichen in der Regel Berechnungen auf Baumebene aus. Und da Geister nur in Schleifen auftreten, sind sie für das Ergebnis auf Baumebene irrelevant und können daher vernachlässigt werden. Aber sobald Sie Schleifen einfügen möchten, stellen Sie sicher, dass Sie sie zurückbringen, sonst werden Ihre Berechnungen falsch sein.
Perturbative QCD-Berechnungen können in geisterbildfreien Messgeräten wie dem axialen Messgerät durchgeführt werden. Soweit ich weiß, ist dies bei den Berechnungen üblich, die sich um die Parton-Dichtefunktionen im Proton oder im Pion drehen. Sowie für das Endzustandsäquivalent, die Parton-Fragmentierungsfunktionen. Zusammen ergibt dies meiner Meinung nach einen ziemlich großen Abschnitt der QCD-Phänomenologie. Dies könnte ein Grund für Ihre Erfahrung sein.
AccidentalFourierTransform
Parker