Angenommen, ich habe ein massives Teilchen in der nicht-relativistischen Quantenmechanik. Seine Wellenfunktion kann in der Positionsbasis geschrieben werden als
oder in der Impulsbasis als
und über eine Fourier-Transformation miteinander in Beziehung stehen.
Allerdings, wenn ich schreibe als Integral über unendlich viele "Positionsbasisvektoren"
dann die Positionsbasisvektoren sind Dirac-Delta-Funktionen - sie sind nicht wirklich Funktionen. Wenn wir versuchen, sie in der Impulsbasis darzustellen, erhalten wir nicht normierbare ebene Wellen. Diese Basisvektoren sind keine Mitglieder des physikalischen Hilbert-Raums.
Mein Bachelor-Quantentext erklärt, dass die Dirac-Deltas und ebenen Wellen Berechnungswerkzeuge sind, und demonstriert ihre Verwendung. Die Dirac-Deltas repräsentieren keine echten Wellenfunktionen. Ein reales Teilchen mit geringer Positionsunsicherheit hätte einfach eine Wellenfunktion mit einem hohen, aber endlichen Peak.
Ich bin damit einverstanden; Ich glaube, ich verstehe, wie man die Berechnungen durchführt und was sie bedeuten. Ich bin mir jedoch immer noch nicht sicher, wie ich eine Basis für den physikalischen Hilbert-Raum finden soll, der tatsächlich aus Vektoren im Raum besteht.
Im gebundenen Zustand ohne Entartung bilden die Energieeigenfunktionen eine Basis. Der physikalische Hilbertraum besteht dann aus allen Linearkombinationen der Energieeigenfunktionen. Wenn wir uns jedoch in einen streuenden Zustand bewegen, wird das Spektrum der Energieeigenwerte kontinuierlich und die Energieeigenfunktionen sind nicht normalisierbar, da sie im Wesentlichen die gleichen sind wie die Impuls-Eigenfunktionen der ebenen Welle.
Da der Streuzustand einen physikalischen Hilbert-Raum normierbarer Wellenfunktionen hat, sollte ich nicht in der Lage sein, eine Basis zu finden, die aus Elementen des physikalischen Hilbert-Raums selbst besteht, auch wenn diese Basis für Berechnungen nicht geeignet ist?
Gibt es ein Beispiel für eine solche Basis für ein freies Teilchen?
Wenn ich das richtig verstehe, läuft Ihre Frage im Wesentlichen darauf hinaus, eine Basis für den Raum quadratintegrierbarer Funktionen zu identifizieren. , da jeder physikalische Zustand kann konstruiert werden, indem das Integral, das Sie in Ihrer Frage aufgelistet haben, mit einer Funktion ausgeführt wird . ist bekanntlich ein Vektorraum, also muss eine Basis existieren. Aus dem Kopf, denke ich, wäre ein Beispiel
das ist nur die normale ebene Wellenbasis multipliziert mit einer Gaußschen Hüllkurve wo ist etwas konstant. Die Multiplikation mit dieser Gaußschen Hüllkurve stellt sicher, dass die Funktionen quadratintegrierbar sind, aber da Sie für jedes Element der Basis dieselbe Hüllkurve verwenden, können Sie sie aus der Fourier-Transformation ausklammern, sodass keine der wesentlichen Eigenschaften geändert werden der Impulsraumzerlegung.
PS Ich habe eine Frage zu math.SE gefunden, die verwandt zu sein scheint und die diese Antwort motiviert hat.
Die Eigenfunktionen eines selbstadjungierten Operators liegen außerhalb des Hilbert-Raums quadratisch integrierbarer Funktionen auf der Geraden. Eine Lösung besteht darin, mit einer Basis von Eigenfunktionen eines nicht-selbstadjungierten Operators wie z. B. zu arbeiten . Dies sind natürlich die kohärenten Zustände. Für die kohärenten Zustände hat man eine übervollständige Basis und eine Partition der Einheit, daher ist es nicht schwierig, jeden Vektor darin zu zerlegen .
Eine andere Möglichkeit besteht darin, mit einem manipulierten Hilbert-Raum zu arbeiten, der eine Formalisierung von Diracs Bra- und Ket-Methode ist. Eine sehr gute Darstellung manipulierter Hilbert-Räume findet sich im Artikel von Francois Gieres . Bei dieser Variante arbeitet man mit den Eigenzuständen des Ortsoperators, erinnert sich aber daran, dass diese nicht zum Hilbert-Raum gehören, sondern zu einem Banach-Raum, der auch Verteilungen enthält.
Sie können jede Funktion in erweitern in der (nicht unbedingt normierbaren) Eigenbasis eines beliebigen Hamiltonoperators. Sie müssen also nur einen mit einem diskreten Spektrum auswählen. Dann sind die Eigenvektoren normalisierbar und Ihre Erweiterung ist eine Summe. (Der Hilbert-Raum ist für alle nicht singulären Hamilton-Operatoren mit einem dof gleich, nur auf unterschiedliche Weise erweitert, um unterschiedliche Physik zu erhalten.)
Marek
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Markus Eichenlaub
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Ron Maimon
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