In QM sind Zustände Vektoren in einem Hilbertraum . Diese werden oft mit like bezeichnet .
Andererseits haben wir im algebraischen Ansatz eine -Algebra und Zustände sind lineare Funktionale so dass Und .
Es ist überhaupt nicht klar, wie diese beiden Dinge zusammenhängen.
Als ersten Schritt haben wir die GNS-Konstruktion. Der GNS-Aufbau ist folgender:
GNS-Konstruktion : Gegeben a -Algebra und ein Staat wir können einen Hilbert-Raum konstruieren , eins -Darstellung und ein so dass ist dicht u
Jetzt haben wir einige interessante Dinge:
Jeder algebraische Zustand entsteht ein ganzer Hilbertraum auf dem wird zum Ausgezeichneten und es erzeugt einen Mittelwert im üblichen QM-Sinn.
Die anderen Einheitsvektoren auf dem Hilbert-Raum führen zu algebraischen Zuständen. Eigentlich wenn wir haben das
Andererseits scheint nicht jeder algebraische Zustand zu einem gewöhnlichen Zustand in zu führen . In Wahrheit würde dies aufgrund des Rieszschen Darstellungssatzes zu jedem algebraischen Zustand genügen es gab einen algebraischen Zustand An . Das wiederum erfordert das Damit dies wahr ist, bräuchten wir also umkehrbar sein. Mit anderen Worten, die Darstellung muss getreu sein.
Diese Punkte zeigen, dass die algebraischen Zustände zwar mit den üblichen Zustandsvektoren aus der QM verwandt sind, diesen aber nicht äquivalent sind. Tatsächlich scheinen wir mehr algebraische Zustände als Zustandsvektoren zu haben.
Darüber hinaus erlaubt uns GNS, jeden Zustand zwar als Zustandsvektor darzustellen, aber auf unterschiedlichen Hilbert-Räumen. Der Punkt (2), den ich gemacht habe, garantiert dann, dass jeder solcher Zustandsvektor mit einem algebraischen Zustand identifiziert werden kann, aber es gibt andere davon abgesehen, die nicht auf diesen Hilbert-Raum gehören. Selbst wenn wir einen dieser Zustände in (2) auswählen und die GNS-Konstruktion mit ihnen durchführen, scheint es, als würden wir einen völlig anderen Hibert-Raum erhalten.
Es scheint, dass die Rolle algebraischer Zustände nur darin besteht, eine Darstellung zu erzeugen, und dies ist angesichts der üblichen QM-Sichtweise auf Zustände ziemlich seltsam.
Was ist also der richtige Weg, um algebraische Zustände zu verstehen? Wie beziehen sie sich auf die übliche Vorstellung von Zuständen aus QM? Um mit ihnen in der Praxis zu arbeiten, müssen wir immer die GNS-Konstruktion verwenden?
Wie gehen wir mit der Tatsache um, dass es anscheinend mehr algebraische Zustände als QM-Vektorzustände gibt, in dem Sinne, dass bei der GNS-Konstruktion einige algebraische Zustände „ausgelassen“ zu sein scheinen?
Die algebraische Formulierung ist allgemeiner und berücksichtigt viele Feinheiten, die in der QFT auftreten und die in der Quantenmechanik verborgen sind.
Tatsächlich sagt uns in der Quantenmechanik das Stone-von-Neumann-Theorem, dass die irreduzible Darstellung der Algebra der Quantenobservablen (genauer gesagt der Algebra der kanonischen Vertauschungsbeziehungen) im Wesentlichen eindeutig ist (dh sie ist eindeutig bis auf unitäre Transformationen ) . Die einzig relevante Darstellung ist also die übliche (Schrödinger-Darstellung genannt), und die physikalisch relevanten Zustände sind diejenigen, die in Bezug auf eine solche Darstellung normal sind (dh die als Dichtematrizen auf den entsprechenden Hilbert-Raum geschrieben werden können). ).
In Quantenfeldtheorien hingegen gibt es unendlich viele inäquivalente irreduzible Darstellungen der kanonischen (Anti-)Vertauschungsbeziehungen. Daher gibt es tatsächlich Zustände, die in einer Darstellung als Dichtematrizen (oder Vektoren) dargestellt werden können, in einer anderen jedoch nicht (man sagt, dass sie in Bezug auf letztere nicht normal sind).
Darüber hinaus erklärt das sogenannte Haagsche Theorem , dass inäquivalente Repräsentationen, genauer gesagt disjunkte Zustände (Zustände, die bezüglich der GNS-Irrepräsentation voneinander nicht normal sind), eine sehr wichtige Rolle in der QFT spielen. In der Tat eine Gruppe gegeben Einwirken auf die C*-Algebra der Observablen und zwei -invariante Zustände (mit einer zusätzlichen technischen Bedingung, die hier nicht wichtig ist), dann auch nicht , oder Und sind disjunkt. In einer relativistischen Theorie ist der Grundzustand (oder das Vakuum) gegenüber der eingeschränkten Poincaré-Gruppe unveränderlich. Außerdem ist leicht einzusehen, dass im Allgemeinen die Vakua einer freien und einer interagierenden Theorie unterschiedlich (und beide invariant) sein müssen. Daher sind sie nach dem Satz von Haag disjunkt und können daher nicht beide als Dichtematrizen in einer einzigen Darstellung dargestellt werden.
Dies ist nur ein Beispiel dafür, warum nichtnormale Zustände (bzgl. der freien oder Fock-Irrepräsentation) in der QFT sehr wichtig sind und warum die algebraische Beschreibung von Quantentheorien so oft für die relativistische Quantenmechanik verwendet wird.
Der wesentliche Fehler in Ihrer Argumentation besteht darin, dass Sie die falschen Begriffe von "Zustand" gegenüberstellen - die algebraischen Zustände sollen nicht nur reine Vektorzustände sein, dh durch Vektoren im "natürlichen" Hilbert-Raum des Systems repräsentiert, sondern sie umfassen auch alle gemischten Zustände, dh Dichtematrizen. Natürlich gibt es „mehr“ (im Sinne der Dimensionalität des Vektorraums bilden diese Zustände) gemischte Zustände als reine Zustände.
Es gibt eine abstrakte Bedingung dafür, dass ein algebraischer Zustand "rein" ist, nämlich ein Extremalpunkt des Raums der algebraischen Zustände. "Extrem" ist eine wohldefinierte Bedingung, da die Menge der algebraischen Zustände als Teilmenge des Duals von konvex ist -Algebra, die ein Banachraum ist, weil die -Algebra selbst ist eins. Sie müssen also nur den Hilbert-Raum mit GNS konstruieren, in dem die reinen Zustände durch Vektoren dargestellt werden. Sie erhalten die gemischten Zustände als Dichtematrizen auf diesem Raum "kostenlos".
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